Astronomiya

Planetlərin ekssentrikliyi, deyilən planetlə ev sahibi ulduz arasındakı məsafənin fəsilləri təyin edib etmədiyini tapmaqla əlaqəlidirmi?

Planetlərin ekssentrikliyi, deyilən planetlə ev sahibi ulduz arasındakı məsafənin fəsilləri təyin edib etmədiyini tapmaqla əlaqəlidirmi?

Yerin meyli fəsilləri təyin edən əsas amildir. Yerin orbitinin ekssentrikliyinin sıfıra çox yaxın olması da aphelyon və perihelion məsafələrinin nisbətən yaxın olduğu mənasını verir. Əgər Yerin orbitinin ekssentrikliyi birinə yaxın, lakin birindən az olsaydı, o zaman Yer ilə Günəş arasındakı məsafə fəsilləri müəyyənləşdirən dominant amil olardımı?


Bəli olardı. Günəş yer üzündə fəsil çox daha uzaq olsaydı, əlbəttə ki, qışa bənzərdi. Məsafənin yer üzünün həlledici amil olmamasının səbəbi məsafədəki dəyişikliklərin olduqca kiçik olmasıdır.


Qəhvəyi cırtdanlar yaxınlıqdakı planetlərin orbitlərində dağıntılara səbəb ola bilər və xarabalığa səbəb ola bilər

Yaxınlıqdakı qəhvəyi cırtdan WISE J085510.83, şaxtalı temperaturu Yerin Şimal Qütbündə tapılanlara bənzəyən bir sənətkarın konsepsiyası. Kredit: Penn State Universiteti / NASA / JPL-Caltech

Yeni bir işə görə, dairəvi orbitlərdə ulduzları ətrafında hərəkət edən planetlər, uzunmüddətli orbitlərdə olanlardan daha yaxşı həyat bahisidir.

Bunun səbəbi dairəvi orbitlərin daha sabit iqlimə meylli olmasıdır, həddindən artıq eliptik bir orbit bir planeti vəhşi dərəcədə dəyişən fəsillərə göndərə bilər və hətta onu bir ulduzun maye suyun mövcud ola biləcəyi yaşayış zonasına aparıb çıxara bilər.

Orta hesabla, bu günə qədər kəşf edilmiş təxminən 1800 ekzoplanetin, dünyanın yerindən təxminən on qat uzundur və ehtimal ki, temperatur həddən artıqdır. Bəzi hallarda sistemdəki digər planetlərlə qarşılıqlı əlaqələr uzanan orbitləri izah edə bilər. Ancaq digər sistemlərdə, xüsusən yalnız bir planet olan sistemlərdə eliptik orbitlərin səbəbini izah etmək çətin ola bilər.

Ayova Dövlət Universitetinin doktorantı və məqalənin əsas müəllifi Alan Hulsebus, "Ortalamanın bu qədər yüksək olması gerçəkliyinə cavab vermək istədiyimiz bir sirrdir" dedi.

"[Ekzoplanetlər] bu şəkildə hansısa naməlum bir mexanizmlə meydana gəldi və ya başqa bir obyektlə qarşılıqlı təsir yolu ilə bu [eliptik] yörüngələrə çırpıldı? Bu birdəfəlik bir hərəkət idi, yoxsa dünyəvi bir şey? Əgər ikincisi varsa, o obyekt hələ də ətrafındadır? və bunu aşkarlaya bilərikmi? "

Hulsebus, planetlərin orbitlərini potensial olaraq dəyişdirə bilən kütləvi bir cisim olan qəhvəyi bir cırtdanın əlamətləri üçün Yer kürəsi yaxınlığında ən yaxın 14 planetə ev sahibliyi edən ulduzlarda axtarış apardı.

Tapıntılar Astrofizika jurnalı və Hulsebus tərəfindən iyun ayında Massachusettsdəki Bostonda Amerika Astronomiya Cəmiyyətinin 224-cü iclasında təqdim edildi.

Planet formasiyası üçün aparıcı iki model, həm də planetlərin 0-dan bir ekssentrisit ölçüsünə uyğun olan təxminən dairəvi orbitlərdə başlamasını təklif edir. Yerin orbiti, planetin il boyu Günəşdən təxminən eyni məsafədə qaldığı 0.02-də dairəvi olur.

Artan eksantriklik, planetin daha eliptik və ya uzanmış bir orbitə sahib olması deməkdir. Bu cür planetlər ulduzlarından daha çox vaxt sərf edərək uzun, acı qışlar yarada bilər. Ulduzlarına yaxınlaşdıqları zaman, xüsusilə ulduza tərəf yönəldilmiş yarımkürədə yandırıcı yazları çəkə bilərlər.

Bir planet bir sıra səbəblərdən daha eksantrik bir orbitə sahib ola bilər. Məsələn, formasiya dövründəki toqquşmalar onu dairəvi orbitindən çıxara bilər.

Digər planetlərlə qarşılıqlı əlaqə, onların ulduzları ətrafında səyahət etmələrini də dəyişdirə bilər. Hulsebus, kəşf edilən olduqca eksantrik planetlərin, eksantrikliyi 0,5-dən çox olanların yüzdə 78-in sistemdə yalnız bir planet olduğunu söylədi. Digər planetlərin təkamülü boyunca qovulmaq mümkün olsa da, Hulsebus və komandası üçüncü bir variant axtarırdılar - planetlərin orbitində dağıntıya səbəb ola biləcək uzaq bir qəhvəyi cırtdanın varlığı.

Qəhvəyi bir cırtdan öz nüvəsində birləşməyə başlamaq üçün lazımi kütləni heç vaxt yığmayan uğursuz bir ulduz olaraq Yupiterdən bir neçə dəfə ağır ola bilər və ya kütlələrə 80 dəfəyə qədər çatır. Orbitdəki cisimlər ulduzlarından uzaqlaşdıqca daha yavaş hərəkət etdikləri üçün daxili bir planet öz ulduzu ətrafında yarışarkən uzaq bir qəhvəyi cırtdan göydən çətinliklə hərəkət edə bilər. Nəticədə, iki cisim daxili planetin ilin eyni vaxtında cazibə qüvvəsi ilə qarşılıqlı əlaqədə olacaqdı. Kiçik planet, onu ulduzundan daim bir qədər uzaqlaşdıran və qəhvəyi cırtdana yaxınlaşdıran cazibə qüvvəsini yaşayır. Vaxt keçdikcə proses daxili planetin orbitini uzadaraq onu daha çox elliptik hala gətirəcəkdir.

NASA-nın Geniş sahəli İnfraqırmızı Tədqiqat Kəşfiyyatçısı tərəfindən kəşf edilən və NASA-nın Spitzer Kosmik Teleskopu ilə xəritələnən qəhvəyi cırtdanların yerləri qırmızı dairələr şəklində göstərilir. Qırmızı xətlər yenidən günəşə aparır. Bu qəhvəyi cırtdanlar Dünyadan 20 ilə 50 işıq ili arasındadır. Kredit: NASA / JPL-Caltech

Harvard-Smithsonian Astrofizika Mərkəzinin astrofiziki Smadar Naoz, "Qəhvəyi cırtdan planetin orbitini cazibə qüvvəsi ilə ya qısa, ya da uzun bir zaman ölçüsündə narahat edir və bu da ekssentrikliyi əmələ gətirir" dedi.

Bu yazıda iştirak etməyən Naoz, planet sistemlərinin dinamikasını öyrənir.

Hulsebus və qrupu, Yerdən təxminən 50 işıq ili içərisində planetləri olduğu bilinən və ya planet meydana gəlməsini göstərə biləcək dağıntı diskləri olan bütün ulduzlara baxdı. O məsafədə planetlərin olduğu bilinən 14 ulduzdan doqquzu, eksantrikliyi 0,1-dən böyük olan ən azı bir planetə ev sahibliyi etdi. Axtarış, Günəş Sisteminin Kuiper kəmərinin kənarında, Plutondan kənarda yerləşən obyektlərə həssas idi.

Ekip uzanan orbitləri izah etmək üçün qəhvəyi cırtdanlara yönəlsə də, sistemlərin ətrafında daha sabit, dairəvi yollarla hərəkət edən cisimlər axtarır. Planet sisteminin ətrafında sabit eksantrikliyə sahib olan uzaq bir qəhvəyi cırtdan tapmaq, qeyri-sabitliyi başqa bir şeyin idarə etdiyinə işarə edə bilər.

"Eksantrik planetləri olmayan sistemlər üçün belə, geniş ayrılmış planetlərin olub olmadığını yoxlamaq vacibdir" dedi Hulsebus. "Dairəvi sistemlər ətrafında mövcud olmadıqları və ya yalnız var olduqları aşkarlansaydı, bu diqqətəlayiq bir nəticə olardı."

Qəhvəyi cırtdanlar heç birləşməyə başlamadıqları üçün digər ulduzların yaratdığı işığı yaratmırlar. Optik dalğa boylarında alimlər başqa bir ulduzdan əks olunan işığa güvənirlər. Ancaq ulduz işığı ətrafdakı orbitdə daha solğun qəhvəyi cırtdanı kölgədə qoyur. Ulduzundan min Astronomik Birliyi uzanan Yupiter ölçülü bir cisim (bir astronomik vahid və ya AU, Yerin Günəşdən uzaqlaşmasıdır) trilyon dəfə zəifdir.

"Kameranız planetdən topladığı hər foton üçün ulduzdan bir trilyon foton vurulur" dedi Hulsebus.

Bunun əvəzinə qrup zəif qəhvəyi bir cırtdanın əlamətlərini axtarmaq üçün hədəf ulduzları birbaşa görüntüləmək üçün NASA-nın Spitzer Kosmik Teleskopundakı InfraRed Array Kameradan istifadə etdi. Yansıyan ulduz işığını axtarmaq əvəzinə, qəhvəyi cırtdan əmələ gəlməsindən soyuduqca onun temperaturunu aşkar etdilər.

Tədqiq olunan 14 ulduzdan 4-ü qəhvəyi-cırtdana bənzər bir obyektə ev sahibliyi etdi. İzləmə müşahidələri əslində qəhvəyi cırtdanlar olub-olmadığını müəyyənləşdirəcəkdir. Planet sistemlərindən üçünün eksantrikliyi 0,1-dən çoxdur.

Qalan sistemlər üçün komanda görünməmiş digər cisimlərə və onların yörüngələrinə yuxarı sərhədlər qoya bildi.

Hulsebus, "Bu sistemlərdəki obyektləri narahat etmə ehtimalını ortadan qaldırmadıq, ancaq mövcud olduqları təqdirdə parametrləri məhdudlaşdırdıq" dedi.

Yaşayış qabiliyyətini müəyyənləşdirmək

Sərbəst üzən qəhvəyi cırtdan bir sənətkarın konsepsiyası. Kredit: NASA / JPL-Caltech

Alimlər, sabit temperaturlu sabit planetləri, həyatın təkamülü üçün il ərzində vəhşicəsinə dəyişən temperaturlara nisbətən daha yaxşı ev sahibi hesab edirlər.

Ulduzun yaşana biləcəyi zona, ətrafındakı bir planetin həyatın inkişafı üçün digər vacib bir tərkib hissəsi olan maye suyu tuta biləcəyi bölgədir. Qəhvəyi bir cırtdan, başqa bir şəkildə yaşana bilən bir planetin yaşana biləcəyi zonada qalmağına təsir edə bilər.

"Qəhvəyi bir cırtdan böyük bir eksantrikliyə səbəb olursa, o qədər böyükdür ki, ulduzdan gələn gelgit qüvvələri planetin orbitini kiçiltə bilər, o zaman planetin yaşana bilən zonada və ya xaricində hərəkət edə bilər" dedi.

Planet öz orbitində bütün istiliyin suyun qorunması üçün çox isti olacağı və ya maye suyun donacağı yaşana bilən zonanın xarici kənarlarına gedə biləcəyi ulduza çox yaxın ördək ola bilər.

Qəhvəyi cırtdanın ölçüsü daxili planetlərə nə dərəcədə təsir edəcəyini təyin edir. Qəhvəyi cırtdan nə qədər kütləvi və daha kiçik bir planetə yaxınlaşsa, planetin orbitinə nə qədər sürətli və dramatik təsir göstərəcəyinə təsir göstərir.

Hulsebus, "Bir planetdəki həyatı qorumaq üçün ən yaxşı ssenari, dəyişikliklərin uzun müddət yavaş-yavaş baş verməsi ola bilər" dedi. "Bunun üçün dairəvi bir orbitdə nisbətən kiçik bir qəhvəyi cırtdan, ev sahibi ulduzdan çox uzaq bir yer tələb olunur."

Yüksək eksantrik yörüngələrə sahib olan planetlər, bu sənətkarın diaqramında yaşıl rəngdə göstərildiyi ulduzlarının yaşayış zonasına daxil olaraq çıxa bilər. Bu diaqramda göstərilən planet, dondurmaq üçün planetin yaşana bilən zonası olan həyat üçün vacib bir maddə olan suyun suyundan kənara çıxarkən soyuq, acı bir qış keçirəcək. Kredit: NASA / JPL-Caltech

Son illərdəki ən böyük xarici ekoloji planetlərin sərvəti NASA-nın Kepler missiyası tərəfindən aşkar edilmişdir.

"Kepler planetləri tapmaqda olduqca müvəffəq oldu və bu sistemlər ətrafında qəhvəyi cırtdan yoldaşlarının tezliyini təyin etmək çox maraqlı olardı" dedi Hulsebus.

Qəhvəyi cırtdanların öyrənilməsi obyektlərin özləri ilə məhdudlaşır. Hulsebus Günəş Sisteminə ən yaxın planetləri araşdırdı, çünki ən ideal olanlardı. Qəhvəyi cırtdanlar daim sərin olur, buna görə daha yaşlı, kiçik və ya daha uzaq obyektləri tapmaq daha çətindir.

Kepler'in tədqiq etdiyi ulduzların əksəriyyəti Yerdən uzaqda yerləşdiyindən, astronomlar yalnız qəhvəyi cırtdanları ulduzlarından təxminən 4500 AU məsafədə görə biləcəklər. Bu məsafə, qəhvəyi bir cırtdanın planet yoldaşlarına əhəmiyyətli dərəcədə təsir göstərə biləcəyi, Kepler ulduzları ətrafındakı planetlərin orbitinə müdaxilə edə biləcək qəhvəyi cırtdanların aşkarlanmasını indiki texnologiya ilə qeyri-mümkün hala gətirəcəyi gözlənilən aralığın xaricindədir.

"Daha da əhəmiyyətlisi, bu məsafədə qəhvəyi cırtdanları görə bilməyəcəyik" dedi Hulsebus. "Çox halsız olardılar."


İmtina: Aşağıdakı material arxiv məqsədilə onlayn saxlanılır.

Xahiş edirəm qeyd edin!

    Aşağıda "Stargazers-dən Starship" istifadəçiləri tərəfindən göndərilən suallar və onlara verilən cavablar verilmişdir. Bu, sadəcə bir seçimdir - gələn bir çox sualdan yalnız bir neçəsi sadalanır. Aşağıdakılar ya dəfələrlə gündəmə gəlməyə davam edən növlərdəndir və ya əksinə cavablar xüsusi bir nöqtədir, əksər hallarda bir çox istifadəçini maraqlandıra biləcək təfərrüatlara toxunur.

Müvafiq bir sualınız varsa, onu göndərə bilərsiniz
stargaze ["at" işarəsi] phy6.org
Bunu etmədən əvvəl, xahiş edirəm təlimatları oxuyun

1. Dünyaya dəyən asteroidlər haqqında

Bir dostum, bir asteroiddə yer üzünə doğru gedən bir şey tapa biləcəyimi və kosmosda olduğu iddia edilən bir asteroidi yerə vurmazdan əvvəl aradan qaldıracaq bir şey tapa biləcəyimi soruşdu. Belə bir şey varmı, yoxsa çoxlu elmi-fantastik kitab oxuyur?

Cavab ver

Dünyaya doğru gedən asteroidlər haqqında: Bildiyim ən yaxşı hesab Richard Preston tərəfindən yazılan & # 34First Light & # 34 kitabındakı Shoemaker Comets & # 34 bölməsidir. Birini məhv edə bilən lazerlərə gəldikdə, onlar (ən azı hazırda) təmiz bir fantastika.

Yuxarıdakı kitabda maraqlı bir məqam var: Yer üzünə doğru gedən bir asteroidi tapmaq çox çətin olardı. Astreroidlər ümumiyyətlə səma fotoşəkillərində (teleskopla) görmə xətti boyunca hərəkət edərək bir ləkə deyil, bir zolaq qoyaraq aşkarlanır. Görmə xətti boyunca hərəkət edərlərsə, birbaşa Yerə doğru gedirsə, dünyaya dəyməzlər, heç bir zolaq qoymazlar və heç bir xəbərdarlıq etməzlər.

2. Drenaj çəlləkində suyun fırlanması

Cavab ver

İlk cavab verəniniz haqlı idi: Coriolis effekti onu idarə edir və bu bir mifdir. Coriolis effekti maye axınlarının fırlanmasını idarə edə bilər və olduğu yerdə, əks yarımkürələrdə əksinədir. Bununla birlikdə, yalnız çox böyük miqyasda təqdirəlayiqdir. Qasırğalar buna itaət edir: daha kiçik olan tornadolar bunu etmir və hələ də daha kiçik olan mətbəx lavabonları da etmir.

Təfərrüatlar və izahatlar üçün dünya miqyaslı veb səhifəyə baxın.

3. Sıfır g-də suyun verilməsi.

Cavab ver

Tədqiqat qrupumuz, burada və Günəş arasında seyrək mühitdəki plazma və maqnit sahələri ilə maraqlanır. Sıfır g və kosmik stansiya aparatında heç bir təcrübəmiz yoxdur.

Əlbətdə, bu, sizin tələbiniz barədə spekulyasiya etməyimə mane olmur. Əsas söz & # 34dispensing & # 34: bununla nə demək istəyirsiniz? Yalnız bir krana sahib ola və isti suyu buraxa bilməzsən - sıfır g-də sürüşən və nəticədə dövrənizi çirkləndirən və ya yaşayış yerlərinizi qarışdıran kürələr meydana gətirəcəkdir.

Beləliklə, üç elementə ehtiyacınız var - suyun qızdırıldığı bir qab, suyun alındığı bir tank və isti çay üçün bir qab və ya su ilə etmək istədiyiniz hər şey.

Birinci və üçüncüsü, həcmi tənzimlənə bilən plastik kisələr ola bilər. Rezervuarın yalnız xarici suyu və daxili kisəsi hava ilə doldurulmuş bir xarici kisəsi olardı və sıxıcı ampullü astronavt havanı daxili kisəyə vurduğu üçün su sıxılır.

Isıtma qabı - RF isitmə sistemindən istifadə edə bilərsiniz, amma bunun bir qədər ağır olacağına, gərginliyin 12 voltdan gücləndirilməsinə ehtiyac duyduğuna və eyni zamanda şüalanmadan qorunmasına ehtiyac duyduğumu düşünürəm. Hər bir artıq qramın baha başa gəldiyi bir mühitdə sadə bir rezistiv istilik elementi - əlbəttə ki, termostatla daha sadə olmazdımı? Başlanğıcda altındakı bir yaylı pistonlu silindrik bir qabda ola bilər. Su anbarından doldurulduğunda su aşağıdan daxil olur və pistonu bir cırcır üzərində itələyir və astronavt içmək istədikdə cırcır buraxır və yay yüklü piston suyu itələyib üçüncü qaba atır. Hiylə, heç vaxt havanı su ilə qarışdırmamaqdır - birlikdə olduqdan sonra onları ayırmaq çətindir.

Bu fikir sizə NASA və ya kimsə tərəfindən zəmanət verilmədən verilir. Əylənin! İndi yenidən ciddi işə qayıdaq.

4. Robert Goddard və II Dünya Müharibəsi.

Veb saytınıza & # 34Stargazers-ə Starship & # 34-ə gəldim. Əla sayt! Goddard-da bir məktəb layihəsi araşdırıram və buradakı məlumatları faydalı tapdım. Bir neçə sualım var, bəlkə də mənə kömək edə bilərsən.

ABŞ İkinci Dünya Müharibəsi dövründə a-bomba üçün pul xərcləyərkən, düşünürsənmi ki, bu, hökumət üçün Goddard-a ordu üçün raket araşdırması üçün pul verməyə mane oldu?

Almanlar V-2 roketini hazırladılar və Goddard onun dizaynını kopyaladıqlarına inandı. Almaniyanın Goddardı müşahidə etmək üçün casus göndərdiyini oxudum. Goddard onun izlənildiyini bilirdi?

Cavab ver

    İkinci Dünya Müharibəsi dövründə hökumət raketlərə pul da xərclədi. A-bomba layihəsi bununla əlaqəli olmadı. Goddard bu səylərin bir hissəsi idi, ancaq ən böyük roketika səyləri, ehtimal ki, Theodore Von Karman və Frank Malina ilə Caltech-də idi. Raketin təkamülü haqqında & # 34Stargazers & # 34 bölməsinə baxın.

Problemin bir hissəsi Goddardın tək işləməyi üstün tutması, Caltech xalqı parlaq tələbələr gətirməsi və daha yaxşı mühəndis dəstəyinə sahib olması idi.

Almanların Goddard-a casusluq etdiyini heç eşitməmişəm və bunun ehtimalı çox azdır. Onlar da daha yaxşı mühəndis dəstəyinə sahib idilər və Goddard'ın fikirlərini - DeLaval nozzle, maye yanacaq, mühərriki soyutmaq üçün yanacaqdan istifadə, egzozda qanadları idarə etmək və s. - və Goddard'ın özünün edə biləcəyi şeylərdən daha da inkişaf etdirdilər.

5. Ayın orbitinin asimmetriyası.

& # 34Stargazers & # 34-də yazınızı oxudum, amma dertermin etməyə çalışdığım şey, perigey və apogee hadisələri arasındakı müddətdə müşahidə olunan dəyişikliklərdir. Məsələn, perigeydən apogeyə 14 gün ola bilər və apogee'dan perigee'ye 12 gün demək olar. Daha sonra başqa bir dövrdə dövrlər dəyişdirilə bilər. Bu dinamik dəyişikliyin izahını axtarıram.

Cavab ver

Ayın ephemeris cədvəllərinə baxdım və haqlısınız: yalnız Yerdən minimum və maksimum məsafə arasındakı vaxtları hesablasanız, bu məsafələr dəyişkəndir, uzun bir eliptik orbitdə, məsələn, bir Yer peyki üçün gözlənilən birdən çoxdur.

İndi sənə verə biləcəyim tək bir təxmindir. Ayın hərəkəti həqiqətən Günəşin təsiri altında olan 3 bədənli bir prosesdir və bəlkə də Yupiter və s. Səbəbiylə daha çox narahatlıqlar olur. Orbit bir dairəyə yaxındır, yəni bu şəkildə bir neçə min km çəkmə və ya ən böyük və ən kiçik məsafənin vaxtını yüksək bir ekssentriklik orbitinə edəcəyindən fərqli olaraq çox miqdarda dəyişə bilər.

Ədəbiyyat şərhləri & # 34Ayın orbiti mürəkkəbdir və düşünürəm ki, sualınız bu mürəkkəbliyi göstərir. Məsələn, ABŞ Astronomik Almanakının D-46 səhifəsinə baxsanız, Ay hərəkəti üçün & # 34 həssaslıq düsturları və # 34-un belə həyəcan verici uzun və daha yaxşı yaxınlaşmalar olduğunu (məsələn & # 34Astronomik Alqoritmlər & # 34 Jean Meeus tərəfindən) daha da uzundur.

Beləliklə, alt xətt (dedikləri kimi) Kepler qanunlarının hələ də qüvvədə olmasıdır, lakin faktiki hərəkətlər əlavə amillərlə çətinləşə bilər.

6. Günəşdən məsafəni ölçmək.

Ümid edirəm bu çox lal sual deyil, ancaq bir planetin günəşdən məsafəsi verildikdə, günəşin mərkəzindən planetin mərkəzinə qədər olduğu düşünülməlidir və ya səthin ölçüsüdür planetin səthinə günəş?

- və əgər səthdən səthə çıxsa, o zaman bir qaz nəhənginin səthi nə sayılır?

Cavab ver

Sualınız lal deyil və sadə bir cavabı var: Günəşin mərkəzindən.Kürə bir kütlə - Günəş, Dünya, qırmızı nəhəng və ya hər hansı bir şey - bütün kütləsi ortasında cəmlənmiş olsaydı, qüvvələri eyni güclə xaricindəki cisimləri çəkir. Cazibə gücünə gəldikdə, səthin mövqeyi heç bir fərq yaratmır.

Yeri gəlmişkən - Dünya edir yox Günəşin mərkəzinin ətrafında fırlanın. Günəş sistemi yalnız onu və Günəşi özündə saxlasaydı, ikisi də ümumi cazibə mərkəzi ətrafında fırlanardı. Əlbətdə ki, Günəş daha kütləvi olduğundan bu nöqtə Günəşin mərkəzinə çox yaxındır.

Daha çox planetlə sistem ümumi çəkisi mərkəzinin ətrafında fırlanır, şübhələndiyim ağır ağırlıqların - Günəş, Yupiter və Saturnun ağırlıq mərkəzinə yaxındır. Uzaqdakı başqa bir günəş sistemindən göründüyü üçün bu, planetlərin hərəkətlərinə cavab olaraq Günəşin mövqeyini bir az sarsıtdı. Son illərdə astronomlar yaxınlıqdakı bir neçə ulduzun hərəkətlərində bu cür incə titrəmələri müşahidə etdilər və Günəş kimi onların da Yupiter kimi böyük planetlərə sahib olduqları nəticəyə gəldilər. Yer kimi yüngül çəkilərin təsirlərini aşkarlamaq hələ çox çətindir, lakin irəliləyiş əldə edilir.

7. Ay kimə məxsusdur?

Cavab verəcək qədər mehriban olsanız, mənə deyin, Ayın rəsmi sahibi olduğu doğrudurmu və bu adam kimdir?

Xeyirxahlığınız üçün əvvəlcədən təşəkkür edirəm.

Cavab ver

8. Raketin sürətlənməsi

Cavab ver

9. Ping-Pong Toplarını geri qaytarma (bölmə # 35)

20 millik stolüstü tennis topunu və 60 mil geri dönməyi dəstəkləmək üçün daha çox istinad göndərə və ya təklif edə bilərsinizmi? 40 mil geri dönməli deyən həmkarlarımla problem yaşayıram.

Cavab ver

Ümid edirəm bu mövzuda xoş bir mərciniz olacaq, çünki bu vəziyyətdə qazanacaqsınız. Doğru sürət həqiqətən 60 mil / saatdır. & # 34Stargazers & # 34-də verdiyim yol onu sezgisel asanlaşdırmaq üçün nəzərdə tutulmuşdu, amma ciddi hesablama eyni nəticəni verir.

Bundan sonra sağdan sola sürətlərin müsbət, soldan sağa mənfi olduqları ilə razılaşırıq.

    Sürət & # 8211 V 1 ilə hərəkət edən kütləvi M 1 topu, qarşı. V 2 sürətlə hərəkət edən kütlə M 2 bir avar
    Sürətlə hərəkət edən M 1 kütləsi top + W 1 Sürət ilə hərəkət edən M 2 kütləsi avar

M 2 V 2 & # 8211 M 1 V 1 = M 2 W 2 + M 1 W 1 (1)

Enerjinin qorunması (qarşılaşmanın mükəmməl elastik olduğunu düşünürük - stolüstü tennis topu üçün təqribən, planetlərin ətrafındakı kosmik aparatların cazibə manevrləri ilə çox yaxşı müşahidə olunur):

M 2 V 2 2/2 + M 1 V 1 2/2 = M 2 W 2 2/2 + M 1 W 1 2/2

M 2 V 2 2 + M 1 V 1 2 = M 2 W 2 2 + M 1 W 1 2 (2)

Hər iki saylı tənlikdə soldakı bütün M 2 şərtlərini və sağdakı bütün M 1 şərtlərini toplayırıq:

M 2 (V 2 - W 2) = M 1 (W 1 + V 1) (3)

M 2 [V 2 2 & # 8211 W 2 2] = M 1 [W 1 2 & # 8211 V 1 2] (4)

Hər iki A və B rəqəmləri üçün yaxşı bilinən faktorinq kimliyinə görə

M 2 (V 2 & # 8211 W 2) (V 2 + W 2) = M 1 (W 1 & # 8211 V 1) (W 1 + V 1) (5)

Bərabərləri bərabərlərə bölsək, qalıq yenə də bərabərlikdir. Beləliklə (5) -in sol tərəfi (3) -in soluna, (5) -in sağ tərəfi (3) -in sağına bölünsün:

10. Geri çəkilən stolüstü tennis topları və cazibə qüvvəsi

Stargazers-dən Starship-lərə qədər gözəl veb saytınıza baxmaqdan zövq aldım və düşündüm ki, bunu sizə bildirmək üçün bir az vaxt ayıracağam. Xüsusilə məni & # 34Project HARP və Martlet fəsli maraqlandırdı. & # 34 Saytda tapdığım bir səhv var. 35 və 35a-cı hissələrdə, planetlərin yelləncəkləri və & # 34slingshothot təsiri deyilən & # 34-də, bir planetə yaxınlaşdıqda və ya öz orbitinə geri döndüyündə bir kosmik gəmiyə maksimum sürət artımının verildiyini bildirirsiniz. . Oxumağım bunun əksinin olduğunu göstərir. Mənbələrim aşağıdakı veb saytlardır:

Uyğunsuzluğun Stargazers-dən Starship-də istifadə olunan modelin stolüstü tennis paddle nümunəsinə əsaslandığından qaynaqlandığını gözləyirəm. Əsas fərq, stolüstü tennis avarının topa vurduğu qüvvənin itələyici, çəkisi cəlbedicidir. Beləliklə, rəqəmlər eynidir, lakin işarəsi tərsinə çevrilir.

Yeri gəlmişkən, Pelton turbininə bənzətməni çox maraqlı tapdım. Çox məlumatlı bir veb sayt üçün bir daha təşəkkür edirəm!

Cavab ver

Hesab edirəm ki, stolüstü tennis analoqu hələ də qüvvədədir, çünki bu, planetin kömək manevrində bərabər tutulmalı təcil və enerjinin qorunmasının sadə dəlillərinə endirilə bilər. Başqa bir müxbir bu nəticəni şübhə altına aldı və nəticədə ana səhifənin sonunda əlaqələndirilən & # 34Stargazers & # 34-in sual-cavab bölümünün 9-cu bəndində bu hesablamanı tapa bilərsiniz [bundan əvvəlki maddə bir].

Məsələni qarışdıran kimi görünən aşağıdakılardır. Bir kosmik gəmi başı üstə yaxınlaşsa, hərəkət edən planetin arxa tərəfində bir saç tokası döndərsə və ilk yaxınlaşmasından 180 dərəcə bir yol boyunca geri dönsəydi (bu stolüstü tennis analoqu olacaq). Uzaq şimaldan qarşılaşmanı seyr edərkən, hərəkətdə olan planetimizi Günəşin istiqaməti ilə bir saat kadranının mərkəzində 12 o & # 39 saat qoysaq, planetin 3 o & # 39 saata doğru irəlilədiyini görərik, buna görə peykimiz yaxınlaşmalıdır o tərəfdən və yenidən ona qayıdın.

Voyager və Pioneer kosmik gəmisi Yupiter və Saturna yaxınlaşdıqda, hər halda təqribən Günəşlə eyni istiqamətdə olan Yerdən gəlirdilər, ilkin orbital sürəti, əslində dünyanın hərəkət etdiyi Yerin sürətidir. digər planetlərlə eyni istiqamətdə & # 39, baş üstə yaxınlaşmağa imkan vermədi. Bunun əvəzinə kadrda saat 12 civarında girdilər. Hələ də gecə tərəfini yuvarladılar və 3 saat civarında çıxdılar, bu da bəlkə də mümkün olan ən böyüyü olmasa da, onlara böyük bir təkan verdi.

Bu hadisələrə dair & # 34Science & # 34 adlı bəzi köhnə saylarım var və Pioneer 10-un birində, məsələn (səhifə 304, 25 yanvar 1974), peyk 1 saat & # 39 saat daxil olur və 3-dən biraz sonra çıxır o & # 39 saat. Saturnun Voyager 1 uçuşu üçün (səh. 160, 10 aprel 1981), giriş saat 11:30 civarındadır və eyni kadranla 4:30 radələrində çıxır.

Əlbətdə ki, planetin çəkisi kosmik aparatı cəlb edərkən, stolüstü tennis topundakı qüvvənin itələyici olduğu haqlısınız. Bununla birlikdə, ən güclü cazibə, kosmik gəminin gecə tərəfində ən yaxınlaşdığı zaman meydana gəlir və onun istiqaməti planetin sürəti boyunca, stolüstü tennis analoqunda tətbiq olunan qüvvə ilə eyni istiqamətdə olur.

Bütün bunlarla birlikdə mesajınıza görə minnətdaram. Yenə də ən azı bəzi istifadəçilərin & # 34Stargazers & # 34-un təfərrüatlarına girdiyini göstərir. Yalnız bir neçə səhv yalnız özünüz kimi bu cür detalları yoxlayan insanların sayəsində tutuldu.

11. Niyə Günəşin cazibə qüvvəsinin çəkildiyini hiss etmirik?

Bir neçə müəllimə və bir çox insana aşağıdakı sualı verdim, lakin hörmətli bir cavab almadım:

Dünya günəşdən 93 milyon mil məsafədədir. Digər planetlər və hətta əlavə edə biləcəyim daha sıx planetlər günəşdən çox uzaqdadır. Günəşin açıq-aydın güclü cazibə qüvvəsi bu planetlərin hamısını günəş ətrafında olan orbitlərdə saxlayır. Əgər cazibə sadəcə maddəni cəlb edən bir qüvvə kimi tərif edilə bilsə və günəşin cazibə qüvvəsi dünyanı orbitdə tutmaq üçün yetərlidirsə, onu məni yerdən çəkməməyə nə mane olur? Əslində günəşin cazibə qüvvəsi bu məsafədə o qədər zəifdir ki, hətta başımda bir tük qaldırmaq üçün kifayət qədər güc çıxara bilməz. Bəs dünyanı və hətta daha sıx planetləri orbitdə necə tuta bilər?

Yəni - əgər günəşin cazibə qüvvəsi dünyanı orbitdə saxlayacaq qədər güclüdürsə, onda necə ola bilər ki, Yerin cazibə qüvvəsi günəşin cazibə qüvvəsinə əks təsir göstərərək məni saxlayacaq qədər güclü ola bilər? Xahiş edirəm məni qarışdırmayın!

Cavab ver

Hər biri kifayət qədər olacaq iki effekt işdədir:

(1) Cazibə qüvvəsi məsafə kvadratı ilə aşağı düşür. Məsələn, Ay sizin və ya səthdə duran hər kəsin Yerin mərkəzindən təxminən 60 qat daha uzaqda olduğundan, Ayın hər kilo və ya kiloqramında Yerin çəkilməsi 60 x 60 = 3600 dəfə zəifdir səthdə eyni kütlənin çəkilməsi.

Beləliklə: Günəş həqiqətən daha kütləvi, eyni zamanda çox daha uzaqdır. Nəticədə, Yerin məsafəsindəki hər kiloqram və ya kiloqram çəkisi Yer üzünün səthinə yaxınlaşan cəmi 0.06% -dir.

(2) Orbitdə olan Dünyada olmağınız üçün, vücudunuz, Günəşin ətrafında 30 km / s sürətini paylaşaraq, Günəşin cazibəsinə cavab verir. Bu səbəbdən Günəşin çəkməsindən daha çox hərəkət etməyiniz üçün bir şey qalmayıb.

Bənzər bir şəkildə, orbitdəki bir astronavt özünü çəkisiz hiss edir, çünki Yerin cazibə qüvvəsi artıq orbital hərəkəti davam etdirmək üçün tam olaraq istifadə olunur. Astronavt Yerin cazibə qüvvəsindən kənarda deyil: əgər belə olsaydı, kosmik gəmi orbitdə qalmaqdansa geri qayıtmaq üçün uçmazdı. Sadəcə, sərbəst düşməkdə olan bir daş kimi - cazibə qüvvəsi astronavta əlindən gələni edir. Bundan əlavə, astronavtın içəri girdiyi kosmik gəmidə belədir, astronavtı yerə və ya hər hansı bir istiqamətə çəkən əlavə bir qüvvə qoymur.

12. Qırmızı, ağ və mavi (və s.) Ulduzlar nə qədər isti?

Cavab ver

Sualınızın cavabı var, ancaq rəngin nə olduğunu da öyrənməlisiniz. Aşağıdakı veb saytına baxın

Temperaturla bağlı açıqlamalar verilən ulduzlar parıldayan sıx qaz cisimləridir, buna görə onlar üçün & # 34black body spektri & # 34 aiddir. Bu spektrdə dalğa uzunluğuna (rəng) qarşı intensivlik əyrisi adətən zirvəyə qalxır və sonra azalır.

Döngənin altındakı ümumi sahə işığın nə qədər parlaq olduğunu deyir: yayan nə qədər isti olarsa, döngə o qədər yüksək olar və işıq daha parlaq olur. Bunu təcrübədən bilirsiniz: zəif bir batareyası olan bir fənər narıncı rəngdə zəif bir şəkildə parlayır, yaxşı bir batareyaya sahib bir fənər parlaq sarı rəngdə parlayır və 3 voltluq bir batareyanı 1,5 volt lampaya bağlayırsınızsa, çox parlaq, çox ağ olur yanıb-söndürün, sonra qaranlıq, çünki ampulün içərisindəki telləri əriyən qədər qızdırdınız və lampanı yenicə itirmisiniz.

Və bu ardıcıllıqla, rəngin göy qurşağı boyunca hərəkət etdiyini də görürsünüz: bir az qızdırılan narıncı (batareya az qaldıqda zəif bir qırmızı) normal işləmə zamanı sarı, çox isti olduqda ağ. Gördüyünüz rəng zirvənin olduğu yerdir - mavi rəngdədirsə, ağ görürsünüz, çünki bütün digər rənglər də yayılır və ağ işıq gözün gördüyü şeydir.

Ulduzlar da elədir. Günəşin fotosferi, rənglərinin paylandığı şəkildə, mütləq 5780 dərəcə və ya 5500 santigrat dərəcədə bir qara cism kimi yayılır deyə bilərik. Rəng nə qədər isti olduğunu izah edir və düşünürəm ki, buradakı & # 34mavi & # 34 belə bir ulduzun təxminən 10.000 dərəcə olacağı ağ-göy deməkdir.

13. Günəş küləyi necə hərəkət edir?

    & # 34Bu fırtına dünyanı günəşin qərb yarısında olanda deyil, ölü mərkəzdə olanda təsir edir. Bunun səbəbi günəş küləyinin günəşlə yer arasındakı düz xətt yolu olmayan əyri bir yolu izləməsidir. & # 34

Cavab ver

Fizika və astronomiya bəzən çətinləşir. Planetlərarası maqnit sahəsi günəş küləyinin yolunu əyərmi? Müşahidələrə nəzər yetirmədən yalnız & # 34it asılıdır, & # 34 deyə bilərik və bunun nə asılı olduğu hissəcik enerjisinin sıxlığı (sıxlığı n ortalaması 0,5 mv ^ 2) ilə maqnit sahəsinin enerji sıxlığı arasındakı nisbətdir. B ^ 2/2 mu-sıfır). Bu nisbət plazma fizikasında tez-tez & # 34beta & # 34 adlanır və nüvə birləşməsi üçün bir plazmanın məhdudlaşdırılmasına yönəlmiş təcrübələrdə əhəmiyyətli bir kəmiyyətdir. Beta 1-dən çox azdırsa, maqnit sahəsi dominant amildir və hissəciklər onun sahə xəttlərini mülayim şəkildə izləyir və məhdudlaşdırmanı asanlaşdırır. Lakin praktik qaynaşma daha böyük bir beta tələb edir və beta 1-i keçərsə, plazma maqnit sahəsini ətrafa itələməyə başlayır. Bunu etmək yolu, yüklərini incə bir şəkildə ayıraraq bir yük sıxlığı və bu səbəbdən bir elektrik sahəsi yaratmaqdır və elektrik sahələri bir plazmanın istədiyi şəkildə hərəkət etməsinə imkan verə bilər.

Tutaq ki, maqnit sahəsi sabitdir və z istiqamətində B 0-a bərabərdir və plazma x oxu boyunca hərəkət edir. Sonra y istiqamətində bir elektrik sahəsi E 0 = -vB 0 buna imkan verəcəkdir və q -B boyunca qvB 0-a bərabər olan istənilən elektrik yükü üzərindəki maqnit qüvvəsini ləğv edər. (Spiral hissəciklər ilə də işləyir).

Eyni şey günəş küləyi ilə də olur, burada beta 5 və ya daha çox ola bilər. Nəticədə günəş küləyi bir az bufetlənsə də, radikal şəkildə hərəkət edir və nəyin nə olduğu aydın deyil.

Bəs MAGNETIC sahəsi nədir? "Başlanğıcda bir sahə xəttini bölüşən hissəciklər bu işi sonsuza qədər davam etdirir" (yüksək və yüksək səviyyəli beta ilə, # 34MHD vəziyyətini və # 34'ü qane edən plazmalar üçün) bir qayda var (bəzi əlavə və # 34 incə çap və # 34 şərtlər var, lakin biz onları burada görməməzlikdən gəlirik).

Aşağıdakılar sual verənə göndərilən orijinal cavabdır. Daha sonra bu, S-6 bölməsinə bağlanan S-6a Planetlərarası Maqnetik Sahə Xəttləri qrafiki bir işə çevrildi. İstədiyiniz kimi oraya keçid edə və ya aşağıda (və ya hər ikisində) davam edə bilərsiniz.

Bir vərəq götürün, üzərinə kiçik bir dairə qoyun - günəşin uzaq şimalından baxılan Günəş, daha doğrusu, günəş küləyinin başladığı Günəşdən bir səviyyədə yuxarıdakı tacdakı bir dairədir. Bu miqyasda deyək ki, günəş küləyi gündə bir düym (1 & # 34) hərəkət edir (və ya istəsəniz, 2 sm). Mərkəzdən 13.3 dərəcə aralığında 6 və ya 7 radial şüa çəkin. İlk şüanın - saat əqrəbi istiqamətində ən uzaq olanın - dairəni kəsdiyi nöqtəni & # 34P & # 34 olaraq qeyd edin. P-də yerləşən və buna görə də eyni sahə xəttində yerləşən 6 iona baxırıq - bunları 1, 2 saylayaq. 6. 1-in bu gün, sabah, günün 3-də günəş küləyinə buraxılması barədə əvvəlcədən məlumatımız var. sonra və s. P ilə 1 işarəsi qoyun - burada ion no. 1 bu gündür.

Ertəsi gün P ikinci şüada. Nöqtə 1 radial olaraq 1 & # 34 xaricə doğru hərəkət etdi və Nöqtə 2 yeni şüanın təməlində, getməyə hazırdır. Növbəti gün: Nöqtə 1 ilk şüada 2 və # 34 çıxdı, 2 nokta 2-də 1 və # 34 çıxdı, 3 nüvənin bazasında 3, hərəkət etməyə hazırdır. Və sair.

Beş gün sonra 1, ilk şüada 5 & # 34, 2-də 2 və 3-də 3 və # 34, 3-də, 6, 6-cı şüanın bazasında. Ancaq bütün bu nöqtələr eyni sahə xəttində başladı, buna görə də hələ də bir xətt boyunca uzanırdılar. 6-cı gündə ən kənar ionları işarələyən nöqtələri birləşdirin və planetlərarası sahənin spiral xəttinə sahib olun: ionlar eyni xəttdə başlamışsa, yenə də birdə olmalıdırlar.

Bütün bunlardakı günəş küləyi radial olaraq hərəkət etdi. Ancaq hərdən-günə günəş yüksək enerji hissəciklərinin partlamalarını buraxır, deyirlər alovlardan. Bu hissəciklərin enerjisi planetlərarası kosmosdakı astronavtları təhlükə altına alacaq qədər yüksək ola bilər - lakin sıxlığı çox azdır, buna görə beta da azdır. Buna görə Maqnetik sahə xətləri ilə idarə olunurlar (onları öz axınlarına deformasiya etmək əvəzinə) və buna görə də spiral olaraq hərəkət edirlər.

Günəş küləyinin 1 AU-nu əhatə etməsi təxminən 5 gün çəkir. Buna görə də, əgər Yer ilk şüada olarkən planetlərarası sahə xətti ilə idarə olunan hissəcikləri qəbul edərsə, emissiya 6 şüasının bazasında - yəni qərb ətrafının yaxınlığında olmalıdır. Yüksək enerjili hissəciklərin təbii olaraq enerjilərinə görə gəlməsi yalnız bir saat və ya daha çox vaxt alır.

14. Marsın orbitinin forması

Ulduz ulduzları haqqında məqalələrinizi oxudum və inandım ki, bu astronomiyanın ən maraqlı mövzularından biridir. Budur, 'Planet təkamülü' oxuyarkən ortaya çıxan bir sual, kömək edə bilərsinizmi, təşəkkürlər. Mars Günəşin ətrafında eliptik bir orbitdə hərəkət edir, Günəşin bu ellipsə nisbi məsafəsi nədir? Ellipsin böyük oxunun bir ucunda olarmı?

Cavab ver

Mars orbitinin eksantrikliyi 0.09337, orbitin yarı böyük oxu A = 1.524 AU (1 AU Günəş-Yer arasındakı orta məsafə, AU təxminən 150.000.000 km astronomik vahiddir) və perigey məsafələri (ən yaxın yanaşma). və apogee (ən uzaq) B = 1.381 AU və C = 1.666 AU (hərflər burada sadəcə qeyddir).

Bunlar rəqəmlərdir. Nə deməkdir? Xatırlayıram ki, çoxdan 1920-ci illərdə Marsın orbitini çəkən bir Alman fizikası mətnini gördüm. Xəttin bir tərəfi dairə, bir tərəfi orbit idi və xəttin müxtəlif qalınlığı ikisi arasındakı fərqi göstərirdi. Bu fərqi görmək çətindi!

Ellipsin uzunluğunu və enini hesablayaq. Uzunluq (iki fokusdan - Günəşin yerləşdiyi xəttdən) 2A = B + C = 3.048 və ya 3.047 AU təşkil edir. Mərkəzin hər iki fokusdan yerdəyişməsi D = (C-B) / 2 = 0.1425 AU, eni isə 2G-dir.

G 2 = A 2 & # 8211 D 2 G = 1.51732 AU 2G = 3.035 AU Sizcə və ya ölçüləri (3.048, 3.035) olan ovalı həqiqi bir dairədən ayırd edə biləcəyimi düşünmürəm! Günəşin bir fokusdakı mövqeyi, xüsusən də mərkəzdən kənara qədər olan məsafənin təxminən 10% -nin simmetrikdir.

15. Yer oxu 90 & # 176 ekliptikaya əyilmiş olsaydı?

Cavab ver

Təsvir etdiyiniz fərziyyə vəziyyəti əslində mövcuddur: bilinməyən bir səbəbdən Uran planetinin spin oxu, demək olar ki, ekliptikdədir.

Bu o deməkdir ki, bir zamanlar bir qütb (icazə verin şimal qütbü deyim, baxmayaraq ki, & # 34north & # 34 istiqaməti Yerdən şimal istiqamətinə dikdir) Günəşi göstərir. O zaman şimal yarımkürəsi daimi işıqda, digəri isə davamlı qaranlıqdadır. Yarım bir orbitdən sonra - 42 il və ya daha çox - rollar geri çevrilir. Və bu dövrlərin yarısında, planetlərin fırlanma oxu Günəşin istiqamətinə dikdir və gecə ilə gecə bərabərləşdikdə dünyanın yaşadıqlarına bənzər bir şəkildə dəyişir.

Uranın günəş işığının dünyanın gündüz saatlarında gördüyü kimi qəbul edib etməyəcəyini bilmək üçün bir tapşırıq olaraq buraxıram.


Mündəricat

Hər hansı bir mühafizəkar mərkəzi qüvvə altında hərəkət edən tək bir hissəcik ən azı dörd sabit hərəkətə malikdir: ümumi enerji E və açısal impuls vektorunun üç Kartezyen komponenti L güc mərkəzinə münasibətdə. [20] [21] Hissəcik orbiti hissəcikin ilkin impulsu ilə təyin olunmuş müstəviyə məhdudlaşır səh (və ya ekvivalent olaraq onun sürəti v) və vektor r hissəciklə güc mərkəzi arasında [20] [21] (bax Şəkil 1). Bu hərəkət müstəvisi sabit açısal impuls vektoruna dikdir L = r × səh bu riyazi olaraq vektor nöqtəli məhsul tənliyi ilə ifadə edilə bilər rL = 0. Aşağıdakı riyazi tərifini nəzərə alaraq Laplas-Runge-Lenz vektoru (LRL vektoru) A həmişə sabit açısal impuls vektoruna dikdir L bütün mərkəzi qüvvələr üçün ( AL = 0). Buna görə A həmişə hərəkət müstəvisində yatır. Aşağıda göstərildiyi kimi, A güc mərkəzindən hərəkətin periapsisinə, ən yaxın yaxınlaşma nöqtəsinə və uzunluğu orbitin eksantrikliyinə mütənasibdir. [1]

LRL vektoru A uzunluq və istiqamətdə sabitdir, ancaq tərs kvadrat əsas güc üçün. [1] Digər mərkəzi qüvvələr üçün vektor A sabit deyil, həm uzunluq, həm də istiqamətdə dəyişikliklər. Mərkəzi gücdürsə təxminən tərs kvadrat qanun, vektor A uzunluğu təxminən sabitdir, lakin yavaş-yavaş istiqamətini döndərir. [14] A ümumiləşdirilmiş qorunan LRL vektoru A < displaystyle < mathcal >> bütün mərkəzi qüvvələr üçün müəyyən edilə bilər, lakin bu ümumiləşdirilmiş vektor mövqenin mürəkkəb bir funksiyasıdır və ümumiyyətlə qapalı formada ifadə olunmur. [18] [19]

LRL vektoru digər qorunan kəmiyyətlərdən aşağıdakı xassəsi ilə fərqlənir. Tipik konservləşdirilmiş kəmiyyətlər üçün sistemin üç ölçülü Lagrangiyanında uyğun bir siklik koordinat var, yox LRL vektoru üçün belə bir koordinat mövcuddur. Beləliklə, LRL vektorunun qorunması aşağıda göstərildiyi kimi birbaşa Poisson mötərizəsi metodu ilə birbaşa əldə edilməlidir. Bu tip qorunan miqdarlara, adi "həndəsi" qorunma qanunlarından, məsələn, bucaq impulsundan fərqli olaraq "dinamik" deyilir.

LRL vektoru A Kepler probleminin sabit bir hərəkətidir və planetlərin və ikili ulduzların hərəkəti kimi astronomik orbitlərin təsvirində faydalıdır. Buna baxmayaraq, fiziklər arasında heç vaxt yaxşı bilinməmişdir, ehtimal ki, impuls və açısal impulsdan daha az intuitivdir. Nəticə olaraq, son üç əsrdə bir neçə dəfə müstəqil olaraq yenidən kəşf edilmişdir. [15]

Bunu ilk göstərən Jakob Hermann idi A tərs kvadrat mərkəzi gücün xüsusi bir vəziyyəti üçün qorunur, [22] və orbital ellipsin eksantrikliyi ilə əlaqəsini işləyib hazırladı. 1710-cu ildə Johann Bernoulli tərəfindən Hermannın işləri müasir formasına ümumiləşdirildi. [23] Əsrin sonunda, Pierre-Simon de Laplace, kitabın qorunmasını yenidən kəşf etdi. A, həndəsi olaraq deyil, analitik olaraq əldə etmək. [24] On doqquzuncu əsrin ortalarında William Rowan Hamilton aşağıda müəyyənləşdirilmiş ekvivalent ekssentriklik vektorunu əldə etdi [16], bu momentum vektorunu göstərmək üçün istifadə etdi səh tərs kvadrat əsas güc altında hərəkət üçün bir dairədə hərəkət edir (şəkil 3). [12]

İyirminci əsrin əvvəllərində Josiah Willard Gibbs vektor analizi ilə eyni vektoru əldə etdi. [25] Gibbsin törəməsi, Karl Runge tərəfindən məşhur bir vektor alman dərsliyində [26] nümunə olaraq istifadə edilmişdir; bu kitabda Wilhelm Lenz, hidrogen atomunun (köhnə) kvant mexaniki müalicəsi haqqında məqaləsində istinad etmişdir. [27] 1926-cı ildə Wolfgang Pauli, kvant mexanikasının matris mexanikası formulasiyasından istifadə edərək hidrogen atomunun enerji səviyyələrini çıxarmaq üçün LRL vektorundan istifadə etdi [7] və bundan sonra əsasən Runge – Lenz vektoru. [15]

Tək bir hissəcik üzərində hərəkət edən əks-kvadrat mərkəzi güc tənliklə təsvir olunur

Müvafiq potensial enerji V (r) = - k r < displaystyle V (r) = - < frac ilə verilir >>. Sabit parametr k, ona bərabər olan mərkəzi qüvvənin gücünü təsvir edir GMm cazibə qüvvəsi və -keQq elektrostatik qüvvələr üçün. K & gt 0 olduqda qüvvə cəlbedicidir və k & lt 0 olduqda itələyicidir.

LRL vektoru A riyazi olaraq [1] düsturu ilə müəyyən edilir

  • m mərkəzi güc altında hərəkət edən nöqtə hissəciyinin kütləsidir,
  • səh onun impuls vektorudur,
  • L = r × səh onun açısal impuls vektorudur,
  • r hissəciyin mövqe vektorudur (şəkil 1),
  • r ^ < displaystyle mathbf < hat >> müvafiq vahid vektorudur, yəni r ^ = r r < displaystyle mathbf < hat > = < frac < mathbf >>>, və
  • r böyüklüyüdür r, kütlənin güc mərkəzindən məsafəsi.

LRL vektorunun SI vahidləri joule-kiloqram metrdir (J⋅kg⋅m). Bunun səbəbi vahidləri səhL sırasıyla kq⋅m / s və J⋅-dir. Bu, m (kq) və k (N⋅m 2) vahidləri ilə uyğun gəlir.

LRL vektorunun bu tərifi A sabit bir qüvvənin təsiri altında hərəkət edən m kütləsi m olan bir nöqtəli hissəciyə aiddir. Bununla birlikdə, eyni tərif iki bədənin azalmış kütləsi olaraq m alaraq Kepler problemi kimi iki cismli problemlərə də aid edilə bilər. r iki cisim arasındakı vektor kimi.

Güman edilən qüvvə mühafizəkar olduğundan, ümumi enerji E sabit bir hərəkətdir,

Güman edilən qüvvə də mərkəzi bir qüvvədir. Beləliklə, açısal impuls vektoru L həm də qorunur və hissəciyin keçdiyi təyyarəni təyin edir. LRL vektoru A bucaq momentumu vektoruna dikdir L çünki hər ikisi də səh × Lr dikdir L. Buradan belə çıxır A hərəkət müstəvisində yatır.

Eyni hərəkət sabitliyi üçün alternativ formulalar, ümumiyyətlə kütləni kütləsi qədər sabitlərlə ölçməklə təyin edilə bilər. m , güc parametri k və ya açısal impuls L . [15] Ən ümumi variant bölməkdir A tərəfindən mk eksantriklik vektorunu verən [2] [16] modulu konikin ekssentrikliyinə bərabər olan yarı böyük ox boyunca ölçüsüz bir vektor:

Ekvivalent formulasiya [14] bu ekssentriklik vektorunu böyük yarı eksa vurur a, çıxan vektora uzunluq vahidlərini vermək. Yenə də bir formülasyon [28] bölünür A L 2 < displaystyle L ^ <2>> ilə, tərs uzunluq vahidləri ilə bərabər tutulmuş bir miqdar, Kepler probleminin həllində görünən bir miqdar verir

The formaoriyentasiya orbitlərin LRL vektorundan aşağıdakı kimi müəyyən etmək olar. [1] nöqtə məhsulunu götürmək A mövqe vektoru ilə r tənlik verir

harada θ arasındakı bucaqdır rA (Şəkil 2). Skaler üçlü məhsula icazə vermək

Yenidən tənzimləmə Kepler tənliyi üçün həllini verir

Bu, eksantrikliyin konik hissəsinin formuluna uyğundur e

Nöqtəli məhsul götürülür A özü ilə ümumi enerjini əhatə edən bir tənlik verir, [1]

ekssentriklik baxımından yenidən yazıla bilən, [1]

Beləliklə, əgər enerji E mənfi (cəmlənmiş orbitlər), ekssentriklik birdən azdır və orbit bir ellipsdir. Əksinə, enerji müsbətdirsə ("yayılan yörüncələr" də deyilən əlaqəsiz orbitlər [1]), eksantriklik birdən böyükdür və orbit bir hiperboldur. [1] Nəhayət, enerji tam sıfırsa, eksantriklik birdir və orbit bir paraboldur. [1] Bütün hallarda A konik hissənin simmetriya oxu boyunca uzanır və güc mərkəzindən periapsisə, ən yaxınlaşma nöqtəsinə doğru istiqamətlənir. [1]

LRL vektorunun qorunması A və açısal impuls vektoru L impuls vektorunun göstərilməsində faydalıdır səh tərs kvadrat əsas qüvvə altında bir dairədə hərəkət edir. [12] [15]

Nöqtəli məhsul götürülür

Əlavə seçim L z -axis boyunca və x -axis olaraq əsas yarı ekssiya, üçün lokus tənliyini verir səh,

Başqa sözlə, impuls vektoru səh radius dairəsi ilə məhdudlaşır mk / l = L/ mərkəzli (0, A/L). [29] e ekssentrikliyi, şəkil 3-də göstərilən angle bucağının kosinusuna uyğundur.

Dairəvi orbitlərin degenerasiya edilmiş sərhədində və beləliklə yox olur A, dairə mənşəli mərkəzlər (0,0). Qısalıq üçün dəyişən p 0 = 2 m | təqdim etmək də faydalıdır E | < displaystyle p_ <0> = < sqrt <2m | E | >>>.

Bu dairəvi hodoqraf Kepler probleminin simmetriyasını göstərməkdə faydalıdır.

Yeddi skaler kəmiyyət E, AL (vektorlar olduqda, son ikisi hər birində qorunan üç miqdar verir) iki tənliklə əlaqələndirilir, AL = 0 və A 2 = m 2 k 2 + 2 mel 2, beş müstəqil sabitlik verərək. (Böyüklüyündən bəri A, bu səbəbdən eksantriklik e orbitin, ümumi açısal impulsdan təyin edilə bilər L və enerji E, yalnız istiqamət of A Bundan əlavə müstəqil olaraq qorunur A üçün dik olmalıdır L, töhfə verir yalnız bir əlavə qorunan miqdar.)

Bu, hissəcik orbitini təyin edən altı başlanğıc şərtlə (hissəcikin başlanğıc mövqeyi və sürət vektorları, hər biri üç komponentdən ibarətdir) uyğundur, çünki başlanğıc vaxtı sabit bir hərəkət ilə təyin olunmur. Beləliklə, 6 ölçülü faz məkanında yaranan 1 ölçülü orbit tamamilə dəqiqləşdirilmişdir.

İlə mexaniki bir sistem d azadlıq dərəcələri ən çox 2 ola bilərd - 1 hərəkət sabitliyi, çünki 2 vard ilkin şərtlər və ilkin vaxt sabit bir hərəkət ilə təyin edilə bilməz. Daha çox olan bir sistem d hərəkət sabitləri deyilir super inteqrasiya olunur və 2 ilə bir sistemd - 1 sabit deyilir maksimum dərəcədə inteqrasiya olunur. [30] Hamilton-Jakobi tənliyinin bir koordinat sistemində həllindən bəri yalnız nəticə verə bilər d hərəkət sabitləri, birləşdirilə bilən sistemlər birdən çox koordinat sistemində ayrılmalıdır. [31] Kepler problemi maksimum dərəcədə inteqrasiya oluna bilər, çünki üç dərəcə azadlığa malikdir ( d = 3) və beş müstəqil hərəkət sabitinin Hamilton-Jakobi tənliyi həm sferik koordinatlarda, həm də parabolik koordinatlarda aşağıda göstərildiyi kimi ayrılır [17].

Maksimum dərəcədə birləşdirilə bilən sistemlər faza məkanında qapalı, bir ölçülü orbitləri izləyir, çünki orbit onların hərəkət sabitlərinin faz-məkan izosətflərinin kəsişməsidir. Nəticə etibarı ilə, yörüngələr bu müstəqil məsələdə beş, bütün bu müstəqil izosətflərin bütün gradiyentlərinə dikdir və buna görə də bütün bu gradiyentlərin ümumiləşdirilmiş çarpaz məhsulları ilə müəyyən edilir. Nəticə olaraq, hamısı super inteqrasiya olunan sistemlər Nambu mexanikası tərəfindən avtomatik olaraq, [32] alternativ olaraq və Hamilton mexanikası ilə bərabər şəkildə izah olunur.

Maksimum dərəcədə birləşdirilə bilən sistemlər, aşağıda göstərildiyi kimi kommutasiya münasibətlərindən istifadə etməklə kəmiyyətlə müəyyən edilə bilər. [33] Buna baxmayaraq, ekvivalent olaraq, bunlar, eyni zamanda, bu klassik Kepler problemi kimi kvant hidrogen atomuna daxil olan Nambu çərçivədə kəmiyyətləşdirilir. [34]

Laplace-Runge-Lenz vektoru A yalnız mükəmməl bir tərs kvadrat əsas güc üçün qorunur. Planetlərin hərəkəti kimi praktik problemlərin əksəriyyətində, iki cisim arasındakı qarşılıqlı potensial enerji tam tərs kvadrat qanunu deyil, əlavə bir mərkəzi qüvvə, sözdə narahatlıq potensial bir enerji ilə təsvir edilmişdir h(r). Belə hallarda, LRL vektoru, orbitin yavaş apsidal prekresiyasına uyğun olaraq orbit müstəvisində yavaş-yavaş fırlanır.

Fərziyyəyə görə, narahat edən potensial h(r) ümumi enerji E və bucaq impulsu vektorunu nəzərdə tutan mühafizəkar bir mərkəzi qüvvədir L qorunur. Beləliklə, hərəkət hələ də dik bir düzlükdədir L və A böyüklüyü tənlikdən qorunur A 2 = m 2 k 2 + 2mel 2. Narahatlıq potensialı h(r) hər hansı bir funksiya ola bilər, ancaq iki bədən arasındakı əsas tərs kvadrat gücündən əhəmiyyətli dərəcədə zəif olmalıdır.

The dərəcəsi LRL vektorunun döndüyü yerdə narahatlıq potensialı haqqında məlumat verilir h(r). Kanonik narahatlıq nəzəriyyəsindən və hərəkət bucağı koordinatlarından istifadə edərək bunu [1] göstərmək sadədir A sürətlə fırlanır,

burada T orbital dövr və şəxsiyyətdir L dt = m r 2 zaman inteqrasiyasını açısal bir inteqrasiyaya çevirmək üçün istifadə edilmişdir (şəkil 5). Açısal mötərizədə ifadə, ⟨h(r)⟩, Narahat edən potensialı təmsil edir, lakin orta hesabla tam bir dövr ərzində, yəni bədənin öz orbitində bir tam keçid üzərində ortalama. Riyazi olaraq bu zaman ortalaması qıvrım aşırmalardakı aşağıdakı kəmiyyətə uyğundur. Bu orta hesabla fırlanma sürətindəki dalğalanmaları yatırmağa kömək edir.

Bu yanaşma, normal Nyuton cazibə potensialına kiçik təsirli bir tərs-kub perturbasiya əlavə edən Einşteynin ümumi nisbilik nəzəriyyəsini yoxlamağa kömək etmək üçün istifadə edildi, [35]

Bu funksiyanı inteqrala daxil edin və tənlikdən istifadə edin

r-i express ilə ifadə etmək üçün, bu qeyri-Nyuton narahatlığına səbəb olan periapsisin prekresiya nisbəti hesablanır [35]

bu, Merkuri [36] və ikili pulsarların müşahidə olunmuş anormal prekresiyası ilə sıx uyğunlaşır. [37] Təcrübə ilə bu razılaşma ümumi nisbilik üçün güclü bir dəlildir. [38] [39]

Ölçüsüz funksiyalar Düzəliş edin

Məsələnin cəbri quruluşu, sonrakı hissələrdə izah edildiyi kimi SO (4) / ℤ2

SO (3) × SO (3). [11] Üç komponent Lmən açısal impuls vektorunun L Poisson mötərizəsinə sahib olun [1]

burada i = 1,2,3 və ϵics tamamilə antisimetrik tensordur, yəni Levi-Civita simvolu yuxarıda müəyyənləşdirilmiş qüvvə parametri ilə qarışıqlığın qarşısını almaq üçün toplama indeksi s burada istifadə olunur. Sonra LRL vektorundan bəri A bir vektor kimi çevrilir, aramızda aşağıdakı Poisson bracket əlaqələri var AL: [40]

Nəhayət, fərqli komponentlər arasındakı Poisson bracket əlaqələri A aşağıdakılardır: [41]

Nəhayət, hər ikisindən bəri LA sabit hərəkətlərdir, var

Poisson mötərizəsi növbəti hissədə kvant mexaniki kommutasiya münasibətlərinə və sonrakı hissədə Lie mötərizəsinə qədər genişləndiriləcəkdir.

Miqyaslı funksiyalar Düzəliş edin

Poisson mötərizəsi D. ilə özü işarəsindən asılıdır H, yəni enerjinin mənfi (tərs kvadrat əsas qüvvə altında qapalı, eliptik orbitlər istehsal etməsi) və ya müsbət (tərs kvadrat mərkəz qüvvə altında açıq, hiperbolik orbitlər istehsal etməsi). Üçün mənfi enerjilər, yəni əlaqəli sistemlər üçün - Poisson mötərizələr [42]

İndi seçilmiş miqyaslandırma üçün motivasiyanı qiymətləndirə bilərik D.: Bu miqyaslandırma ilə Hamiltonian artıq əvvəlki əlaqənin sağ tərəfində görünmür. Beləliklə, üç komponentin aralığı L və üç komponent D. Poisson mötərizəsinin altında altı ölçülü Lie cəbrini təşkil edir. Bu Lie cəbri, 4 ölçülü fırlanma qrupu SO (4) yalan cəbrinə (4) görə izomorfdur. [43]

Əksinə, üçün müsbət enerji, Poisson mötərizəsi əks işarəyə sahibdir,

Bu vəziyyətdə, Yalan cəbri buna görə izomorfdur (3,1).

Müsbət və mənfi enerjilər arasındakı fərq, istənilən miqyaslanmanın - Hamiltonianı Poisson bracket əlaqələrinin sağ tərəfindəki miqyaslı LRL vektorunun komponentləri arasındakı əlaqəni ortadan qaldıran şkalanın meydana çıxması ilə əlaqədardır. kvadrat kök Hamiltoniyalı. Gerçək qiymətləndirilmiş funksiyaları əldə etmək üçün müsbət dəyərləri (burada | H | = H < displaystyle | H | = H>) və mənfi dəyərləri (burada | H | = -) ayıran Hamiltonianın mütləq dəyərini götürməliyik. H < displaystyle | H | = -H>).

Casimir dəyişməzləri və enerji səviyyələrini düzəldin

Mənfi enerjilər üçün Casimir invariantlarıdır

və bütün komponentləri olan yoxa çıxan Poisson mötərizəsinə sahib olun D.L,

C2 iki vektor həmişə dik olduğundan cüzi sıfırdır.

Lakin, digər dəyişməz, C1, əhəmiyyətsizdir və yalnız asılıdır m, kE. Kanonik kvantlaşdırma ilə bu dəyişməz, hidrogenə bənzər atomların enerji səviyyələrinin Schrödinger tənliyinin şərti həlli əvəzinə yalnız kvant mexaniki kanonik kommutasiya münasibətlərindən istifadə edərək əldə edilməsinə imkan verir. [8] [43] Bu törəmə növbəti hissədə ətraflı şəkildə müzakirə olunur.

Poisson mötərizədə əksər klassik sistemlərin kəmiyyətinin müəyyənləşdirilməsi üçün sadə bir təlimat verilir: iki kvant mexaniki operatorun kommutasiya əlaqəsi müvafiq klassik dəyişənlərin Poisson mötərizəsi ilə vurulur və vurulur. . [44]

Bu kvantlaşdırmanı həyata keçirərək C-nin öz dəyərlərini hesablayaraq 1 Kepler problemi üçün Casimir operatoru Wolfgang Pauli hidrogenə bənzər atomların enerji səviyyələrini (Şəkil 6) və beləliklə onların atom emissiya spektrini əldə edə bildi. [7] Bu zərif 1926-cı ildə əldə edilmişdir Schrödinger tənliyinin inkişafından əvvəl. [45]

LRL vektoru üçün kvant mexaniki operatorunun incəliyi A momentum və bucaq momentum operatorlarının bu səbəbdən gediş-gəliş etməməsi, kvant operatorunun çarpaz çarpımı səhL diqqətlə müəyyənləşdirilməlidir. [8] Tipik olaraq, Kartezyen komponentləri üçün operatorlar As simmetrizli (Hermit) məhsulu ilə təyin olunur,

Bunu etdikdən sonra kvant LRL operatorlarının əvvəlki hissədəki Poisson bracket münasibətlərinə bənzər kommutasiya münasibətlərini təmin etdiyini göstərmək olar - sadəcə Poisson bracketini 1 / (i ℏ) ilə əvəz etmək < displaystyle 1 / (i hbar) > dəfə komutator. [46] [47]

Bu operatorlardan, əlavə nərdivan operatorları üçün L tərif edilə bilər,

Bunlar daha da bağlanır fərqli öz dövlətləri L 2, öz aralarında fərqli spin multipletləri.

Normallaşdırılmış ilk Casimir dəyişməz operatoru, yuxarıdakıların kvant analoqu da eyni şəkildə müəyyən edilə bilər,

harada H −1 Hamiltonian enerji operatorunun tərsidir, mən isə şəxsiyyət operatoru.

Bu nərdivan operatorlarının xüsusi dövlətlərə tətbiq edilməsi | mn Ang ümumi açısal impulsun, azimutsal açısal impulsun və enerji operatorlarının, ilk Casimir operatorunun öz dəyərlərinin C 1, miqdar göstərildiyi görülür, n 2 - 1. Vacibdir ki, yoxa çıxmaq C2, onlar enerji səviyyələrini degenerasiya edən independent və m kvant ədədlərindən asılı deyillər. [8]

Beləliklə, enerji səviyyələri tərəfindən verilir

hidrogen kimi atomların Rydberg düsturu ilə üst-üstə düşür (şəkil 6). Əlavə simmetriya operatorları A müəyyən bir enerji üçün fərqli ℓ multipletləri öz aralarında bağladılar (və C1), diktə edir n Hər səviyyədə 2 dövlət. Əslində SO (3) açısal impuls qrupunu SO (4) / ℤ-ə qədər böyüdmüşlər2

LRL vektorunun qorunması sistemin incə bir simmetriyasına uyğundur. Klassik mexanikada simmetriya, sistemin enerjisini kvant mexanikasında dəyişdirmədən bir orbiti digərinin üstünə çəkən davamlı əməliyyatlardır, simmetriyalar eyni enerjinin elektron orbitallarını, yəni degenerasiya səviyyələrini "qarışdıran" fasiləsiz əməliyyatlardır. Qorunan bir miqdar ümumiyyətlə bu simmetriya ilə əlaqələndirilir. [1] Məsələn, hər bir mərkəzi qüvvə SO (3) fırlanma qrupu altında simmetrikdir və bucaq impulsunun qorunmasına səbəb olur. L. Klassik olaraq sistemin ümumi bir fırlanması bir orbit kvantının enerjisini mexaniki olaraq təsir etmir, fırlanma eyni kvant sayının sferik harmoniklərini qarışdırır. l enerjini dəyişdirmədən.

Tərs kvadrat əsas güc üçün simmetriya daha yüksək və incədir. Kepler probleminin özünəməxsus simmetriyası həm açısal impuls vektorunun qorunması ilə nəticələnir L və LRL vektoru A (yuxarıda təyin olunduğu kimi) və kvant mexaniki olaraq hidrogenin enerji səviyyələrinin açısal momentum kvant ədədlərindən asılı olmamasını təmin edir. lm. Simmetriya daha incədir, çünki simmetriya əməliyyatı daha yüksək ölçülü bir məkanda baş verməlidir, belə simmetrlərə tez-tez "gizli simmetriya" deyilir. [49]

Klassik olaraq Kepler probleminin daha yüksək simmetriyası, enerjini qoruyan, lakin bucaq impulsu olmayan başqa bir şəkildə ifadə olunan orbitlərin davamlı dəyişdirilməsinə imkan verir, eyni enerjinin, lakin fərqli açısal impulsun (eksantrikliyin) orbitləri davamlı olaraq bir-birinə çevrilə bilər. Kvant mexaniki olaraq, bu, ilə fərqlənən orbitallara qarışır lm kimi kvant nömrələri s ( l = 0) və səh ( l = 1) atom orbitalları. Bu cür qarışdırma adi üç ölçülü tərcümələr və ya fırlanma ilə edilə bilməz, lakin daha yüksək ölçülü bir fırlanmaya bərabərdir.

Üçün mənfi enerjilər - yəni bağlanmış sistemlər üçün - daha yüksək simmetriya qrupu dörd ölçülü vektorların uzunluğunu qoruyan SO (4)

1935-ci ildə Vladimir Fok kvant mexaniki əlaqəli Kepler probleminin dördölçülü fəzada üç ölçülü vahid kürəsindəki sərbəst hissəcik məsələsinə bərabər olduğunu göstərdi. [10] Konkret olaraq, Fock, Kepler problemi üçün təcil məkanında Şrödinger dalğa funksiyasının kürə üzərində harmoniklərin stereoqrafik proyeksiyası olduğunu göstərdi. Kürənin fırlanması və yenidən proyeksiya edilməsi enerji kvantını mexaniki olaraq dəyişdirmədən eliptik orbitlərin davamlı xəritələşdirilməsi ilə nəticələnir, bu eyni enerji kvant sayının bütün orbitallarının qarışmasına uyğun gəlir. n. Valentine Bargmann daha sonra Poisson bucaq impulsu vektoru üçün mötərizələrin olduğunu qeyd etdi L və miqyaslı LRL vektoru D. SO (4) üçün Yalan cəbrini təşkil etmişdir. [11] [42] Sadəcə, altı kəmiyyət D.L bu məkanda mümkün olan altı sadə fırlanma ilə əlaqəli dörd ölçüdə qorunan altı açısal momentuma cavab verir (dörddən iki ox seçməyin altı yolu var). Bu nəticə, kainatımızın üç ölçülü bir kürə olduğu mənasını vermir, sadəcə bu fizika probleminin (tərs kvadrat kvadrat qüvvələr üçün iki cisim problemi) riyazi ekvivalent üç ölçülü kürədəki sərbəst hissəciyə.

Üçün müsbət enerjilər - yəni sərhədsiz, “dağınıq” sistemlər üçün - daha yüksək simmetriya qrupu, 4 vektorlu Minkowski uzunluğunu qoruyan SO (3,1) -dir.

Həm mənfi, həm də müsbət enerjili hadisələr Fock [10] və Bargmann [11] tərəfindən nəzərdən keçirilmiş və Bander və Itzykson tərəfindən ensiklopedik olaraq nəzərdən keçirilmişdir. [50] [51]

Mərkəzi güc sistemlərinin və xüsusən Kepler probleminin orbitləri də əks olunmaqla simmetrikdir. Bu səbəbdən yuxarıda göstərilən SO (3), SO (4) və SO (3,1) qrupları öz orbitlərinin tam simmetriya qrupları deyil tam qruplar O (3), O (4) və O (3,1) ) müvafiq olaraq. Buna baxmayaraq, açısal impulsun qorunmasını və LRL vektorlarının qorunmasını nümayiş etdirmək üçün yalnız birləşdirilmiş SO (3), SO (4) və SO (3,1) alt qruplarına ehtiyac var, əks olunan simmetriya qorunma üçün əhəmiyyətsizdir. qrupun yalan cəbri.

Kepler problemi ilə dörd ölçülü fırlanma simmetriyası SO (4) arasındakı əlaqə asanlıqla görünə bilər. [50] [52] [53] Dörd ölçülü Kartezyen koordinatları işarələnsin (w, x, y, z) harada (x, y, z) normal mövqe vektorunun Kartezyen koordinatlarını təmsil edir r. Üç ölçülü impuls vektoru səh üç ölçülü vahid sferada dördölçülü vector < displaystyle < boldsymbol < eta >>> vektoru ilə əlaqələndirilir

və buna bənzər şəkildə səhysəhz. Başqa sözlə, üç ölçülü vektor səh ilə ölçülən dörd ölçülü η < displaystyle < boldsymbol < eta >>> vektorunun stereoqrafik proyeksiyasıdır səh0 (Şəkil 8).

Kepler problemi üçün eleqant silindrik koordinatların lehinə four < displaystyle < boldsymbol < eta >>> lazımsız dörd ölçülü koordinatların aradan qaldırılması ilə Kepler problemi üçün zərif bir hərəkət bucağı dəyişənlərinin həlli əldə edilə bilər (χ, ψ, φ) [54]

Laplace-Runge-Lenz vektoru başqa vəziyyətlərə də aid olan qorunan miqdarları müəyyənləşdirmək üçün ümumiləşdirilə bilər.

Vahid bir elektrik sahəsi olduqda E, ümumiləşdirilmiş Laplas – Runge – Lenz vektoru A < displaystyle < mathcal >> [17] [55]

Laplas-Runge-Lenz vektorunu digər potensiallara və xüsusi nisbi nisbətlərə daha da ümumiləşdirərək, ən ümumi forma belə yazmaq olar [18]

harada sən = 1/rξ = cos θ , bucaqla θ ilə müəyyən edilmişdir

γ Lorentz amilidir. Əvvəlki kimi qorunmuş bir normal vektor əldə edə bilərik B çarpaz məhsulu qorunan açısal impuls vektoru ilə götürməklə

Bu iki vektor eyni şəkildə qorunmuş bir dyadik tensora birləşdirilə bilər W,

Təsvirdə, nisbi olmayan, izotropik harmonik osilator üçün LRL vektoru hesablana bilər. [18] Güc mərkəzi olduğu üçün

bucaq impulsu vektoru qorunur və hərəkət bir müstəvidə olur.

Mühafizə olunan dyadik tensor sadə formada yazıla bilər

baxmayaraq səhr mütləq dik deyildir.

Müvafiq Runge-Lenz vektoru daha mürəkkəbdir,

təbii salınım tezliyidir və

Aşağıdakılar, LRL vektorunun tərs kvadrat qanuna tabe olan mərkəzi qüvvələr altında qorunub saxlanıldığını göstərən dəlillərdir.

Qorumanın birbaşa sübutu Düzenle

Tərs kvadrat əsas gücün xüsusi vəziyyəti üçün f (r) = - k r 2 < displaystyle f (r) = < frac <-k>>>> bu bərabərdir

Buna görə də A tərs kvadrat əsas qüvvələr üçün qorunur [56]

Bu məqalədə başqa bir yerdə təsvir edildiyi kimi, bu LRL vektoru A bütün mərkəzi qüvvələr üçün təyin edilə bilən ümumi qorunan bir vektor A < displaystyle < mathcal >> xüsusi bir haldır. [18] [19] Lakin əksər mərkəzi qüvvələr qapalı yörüncələr yaratmadığı üçün (bax: Bertrand teoremi), analoji vektor A < displaystyle < mathcal >> nadir hallarda sadə bir tərifə malikdir və ümumiyyətlə bucağın çox dəyişkən bir funksiyasıdır θ arasında r və A < displaystyle < mathcal >>.

Parabolik koordinatlarda Hamilton-Jacobi tənliyi Düzəliş edin

LRL vektorunun sabitliyi, parabolik koordinatlarda Hamilton-Jacobi tənliyindən də əldə edilə bilər (ξ, η), tənliklər ilə təyin olunur

harada r orbit müstəvisindəki radiusu təmsil edir

Bu koordinatların tərs olmasıdır

Hamilton-Jacobi tənliyinin bu koordinatlarda ayrılması iki ekvivalent tənliyi əldə edir [17] [57]

burada Γ sabit bir hərəkətdir. Kartezyen momentumu baxımından çıxarma və yenidən ifadə səhxsəhy Γ-nin LRL vektoruna bərabər olduğunu göstərir

Noether teoremi Redaktə edin

Yuxarıda təsvir olunan fırlanma simmetriyası ilə LRL vektorunun qorunması arasındakı əlaqə Noether teoremi ilə kəmiyyət olaraq edilə bilər. Hərəkət sabitlərini tapmaq üçün istifadə olunan bu teorema, fiziki bir sistemin ümumiləşdirilmiş koordinatlarının hər hansı bir sonsuz az dəyişməsini ifadə edir.

bu, Lagrangianın ümumi zaman türeviyle birinci sıraya görə dəyişməsinə səbəb olur

qorunan bir kəmiyyətə uyğundur Γ

Xüsusilə qorunan LRL vektor komponenti As koordinatların dəyişməsinə uyğun gəlir [58]

harada mən 1, 2 və 3-ə bərabərdir, ilə xmənsəhmən olmaq mənmövqe və impuls vektorlarının ci komponentləri rsəhmüvafiq olaraq həmişəki kimi, δedir Kronecker deltasını təmsil edir. Nəticədə Lagrangian-da birinci dərəcəli dəyişiklikdir

Konservləşdirilmiş kəmiyyət for üçün ümumi formulun əvəzlənməsi konservləşdirilmiş komponenti verir As LRL vektorundan,

Yalan çevrilmə Düzenle

LRL vektorunun qorunmasının Noether teoremi A zərifdir, lakin bir çatışmazlığı var: koordinat dəyişikliyi .xmən yalnız əhatə etmir mövqe r, həm də impuls səh və ya ekvivalent olaraq sürət v. [59] Bu çatışmazlıq bunun əvəzinə qoruma alınaraq aradan qaldırıla bilər A Sophus Lie tərəfindən irəli sürülmüş bir yanaşmadan istifadə etmək. [60] [61] Xüsusilə, koordinatların olduğu Yalan çevrilməsini [49] təyin etmək olar r və vaxt t bir parametrin fərqli gücləri ilə miqyaslanır Figure (şəkil 9),

Bu çevrilmə ümumi açısal impulsu dəyişdirir L və enerji E,

lakin məhsullarını qoruyur EL 2. Buna görə eksantriklik e və böyüklük A üçün tənlikdən göründüyü kimi qorunur A 2

İstiqamət A yarı qatlar qlobal miqyasla dəyişdirilmədiyi üçün də qorunur. Bu çevrilmə, Kepler-in üçüncü qanunu, yəni yarı ekssini qoruyur a və dövr T sabit təşkil edir T 2 /a 3 .

Impuls və açısal impuls vektorlarından fərqli olaraq səhL, elmi ədəbiyyatda Laplas-Runge-Lenz vektorunun ümumdünya tərəfindən qəbul edilmiş bir tərifi yoxdur. Ən ümumi tərif yuxarıda verilmişdir, lakin başqa bir ümumi alternativ sabitə bölməkdir mk ölçüsüz qorunmuş eksantriklik vektoru əldə etmək

harada v sürət vektorudur. Bu miqyaslı vektor e ilə eyni istiqamətə malikdir A və böyüklüyü orbitin eksantrikliyinə bərabərdir və beləliklə dairəvi orbitlər üçün yox olur.

Digər miqyaslı versiyalar da mümkündür, məsələn, bölməklə A tərəfindən m yalnız

bucaq momentumu vektoru ilə eyni vahidlərə sahibdir L.

Nadir hallarda, LRL vektorunun işarəsi tərsinə çevrilə bilər, yəni −1 ilə ölçülür. LRL vektoru üçün digər ümumi simvollar daxildir a, R, F, JV. Bununla birlikdə, LRL vektoru üçün miqyaslandırma və simvol seçimi onun qorunmasına təsir göstərmir.

Alternativ qorunan bir vektor binormal vektordur B William Rowan Hamilton tərəfindən tədqiq edilmişdir, [16]

qorunan və boyunca olan nöqtələr kiçik ellipsin yarı eksa. (Eksantrikliyin itməsi üçün müəyyən edilməyib.)

LRL vektoru A = B × L -ın çarpaz məhsuludur BL (Şəkil 4). Yuxarıdakı müvafiq hissədəki impuls hodoqrafında, B momentanın mənşəyini dairəvi hodoqrafın mərkəzi ilə bağladığı və böyüklüyə sahib olduğu asanlıqla görülür A / L. Perihelionda, impulsun istiqamətini göstərir.

Vektor B hər ikisinə dik olduğundan "binormal" kimi qeyd olunur AL. LRL vektorunun özünə bənzər ikili vektor fərqli ölçmə və işarələrlə təyin edilə bilər.

İki konservasiya olunmuş vektor, AB konservləşdirilmiş dyadik tensor yaratmaq üçün birləşdirilə bilər W, [18]

harada αβ ixtiyari miqyaslı sabitlərdir və ⊗ < displaystyle otimes> tensor məhsulunu təmsil edir (oxşar simvollarına baxmayaraq vektor çarpaz məhsulu ilə əlaqəli deyil). Açıq komponentlərdə yazılmış bu tənlik oxunur

Bir-birinə dik olan vektorlar AB qorunan tensorun əsas oxları kimi baxıla bilər W, yəni miqyaslı özvektorları. W dikdir L ,

bəri AB hər ikisinə dik L həmçinin, LA = LB = 0 .


Əsas mətn

Görünən dalğa boylarında GJ 887, göydəki ən parlaq qırmızı cırtdan (www.recons.org) və Günəşə ən yaxın 12-ci ulduz sistemi olan 3.29 parsek (pc) məsafədədir. GJ 887, interferometriyadan istifadə edərək birbaşa ulduz radiusunun ölçülməsi üçün kifayət qədər yaxın olan Günəşdən 6 pc məsafədəki ən kütləvi qırmızı cırtdandır [8]. GJ 887-nin ulduz parametrləri Cədvəl 1-də verilmişdir. Qırmızı cırtdanlar mülayim Yer kütləsi ekzoplanetlərini radial sürət (RV) axtarışlarına cavabdehdirlər: aşağı parlaqlığı, mülayim planetlərin qısa orbital dövrlərə sahib olduğunu və aşağı ulduz kütlələri, Yer kütləsi planetlərinin cari cihazlarla aşkar edilə bilən bir refleks RV verə biləcəyini nəzərdə tutur. Planet kəşfinin tranzit metodu bir çox ulduzun eyni vaxtda izlənə biləcəyi üçün planetləri təsirli şəkildə aşkar edərkən, yalnız ev sahibi ulduzla aramızdakı görmə xəttindən keçən planetləri aşkar edəcəkdir. Nəticədə, yaşayış zonası planetlərinin yalnız 1-2% -i, yəni maye suyu dəstəkləyən səthləri olanlar, tranzit metodu ilə aşkar olunur. RV metodu, xüsusilə qırmızı cırtdanlar ətrafında ən yaxın ulduz qonşularımızın ətrafında dövr edən planetlərin tam siyahıya alınmasına nail olmağın yeganə yoludur.

Red Dots # 2 layihəsi çərçivəsində GJ 887-ni izlədik. Gecə müşahidələri üç ay ərzində Yüksək Dəqiqlik Radial sürət Planet Axtarıcısı (HARPS) [43] ilə aparıldı. Müasir fotometrik müşahidələr də əldə etdik [56]. Fotometrik müşahidələrlə birləşdirilmiş müntəzəm gecə nümunələri daxili ulduz dəyişkənliyindən və digər əlaqəli səs-küy mənbələrindən yalan pozitiv ekzoplanet aşkarlanmalarını azaldır. Verilərimizi 200-dən çox arxiv müşahidəsi ilə HARPS, Planet Finder Spectrograph (PFS) [14], High Resolution Echelle Spectrometer (HIRES) [66] və University College London Echelle Spectrograph (UCLES) [16] ilə əhatə edirik. təxminən 20 il [56]. Müxtəlif yerüstü rəsədxanalardakı fotometriyadan və Transiting Exoplanet Survey Satellite mission (TESS) kosmik aparatından istifadə etdik [54]. S S1 və S S2 cədvəllərində istifadə olunan bütün məlumatların siyahısı verilmişdir.

Baza modelimizə (dairəvi) bir Keplerian orbit testi siqnalı əlavə edərək ehtimal statistikasının loqarifmindəki yaxşılaşmanı ölçərək bir namizəd planetini axtardıq. Bizim əsas modelimiz hər bir məlumat dəsti üçün ölçmə qeyri-müəyyənliklərinə əlavə edilmiş bir ofset və alət sarsıntıdan ibarətdir. Bunu həm RV, həm də fotometrik məlumatlar üçün log ehtimal periodogramları yaratmaq üçün istifadə edirik, sonra test müddətinə qarşı log ehtimalının artımını təsvir edərək siqnalları axtarırıq (bax Şəkil 1). Ən yüksək zirvələr statistik əhəmiyyətə görə qiymətləndirilmişdir [3, 53]. Bütün planet siqnalları və baza modelinin parametrləri üçün ehtimalları artırmaq üçün bütün parametrləri tənzimləyərək, daha çox planet test siqnallarını əlavə etdik. Zaman seriyalarında% 0,1 yalnış siqnalizasiya ehtimalı həddinin altındakı siqnallar tapılmayana qədər bu təkrarlanan prosesi davam etdiririk. Şəkil 1-də göstərildiyi kimi 9.3, 21.8 və 50.7 günlərdə periyodik siqnallar aşkar etdik və bir neçə müstəqil montaj prosedurları və alqoritm tətbiqetmələrindən istifadə edərək onları təsdiq etdik [56]. Şəkil 1-də RedDots # 2 məlumat dəstinin müntəzəm seçilməsinin araşdırılan siqnalları açmağa necə kömək etdiyi göstərilir.

Ulduz maqnit aktivliyi ölçülmüş xətt mərkəzini dəyişdirərək spektral xətlərin asimmetrik bir təhrifinə səbəb ola bilər və nəticədə ulduzların dönmə dövründə yalançı-müsbət ekzoplanet kimi görünə bilən aydın bir RV dəyişikliyinə səbəb ola bilər [29]. GJ 887-nin fırlanma dövrü məlum deyil, buna görə fotometrik məlumatlarda dövriliklər axtardıq [56]. 2002 - 2004-cü illərdəki arxiv məlumatları d 200 d dövrü göstərir, lakin bu müddət çox qısa olduğundan 2018 kvazi-sinxron fotometrik müşahidələrdə aşkar olunmurdu. TESS missiyasından fotometriyaya dair analizimiz 240 ppm yarı amplituda çox aşağı daxili dəyişkənlik göstərir. Bunun TESS müşahidələrini təsir etdiyi bilinən sistematiklərdən qaynaqlandığı aydın deyil, ancaq bu dəyəri GJ 887-nin daxili dəyişkənliyinin yuxarı həddi kimi istifadə edirik. TESS dəyişkənliyi bir ulduz nöqtəsi və ya bir qrup ulduz nöqtəsi ilə izah edilə bilər. ümumi diametri ulduz səthinin% 0,3-ü, GJ 887-nin çox az səth parlaqlığı ilə bircins olmayan yavaş-yavaş fırlandığını göstərir [5]. Bu çox aşağı nöqtə örtüyü və fotometrik dəyişkənliyin birləşməsi, logun dəyəri (R ′ HK), ulduz Ca II H & amp K xəttlərindən alınan bir metrik, -4.805 [7] və GJ 887-nin çox aşağı H α olduğu aktivlik [30], eyni effektiv temperaturu olan bir çox ulduzdan daha az maqnit cəhətdən aktiv edir.

Algılanan RV siqnallarının təkcə Qırmızı nöqtələr # 2 HARPS spektrlərində aydın olduğunu nəzərə alaraq, bu məlumat dəstinin ulduz maqnit fəaliyyətinin əlavə spektral imzalarını araşdırdıq. NaD, H α və H β xətlərinin və S indeksinin nüvələrindəki axının zaman seriyasını çıxardıq, bu da Ca II H & amp K sətirindəki nüvələrdəki axının davamı ilə müqayisədə nisbəti oldu (bax [ 56] daha ətraflı məlumat üçün). S-indeks və Na D xətlərinin hər ikisi təxminən 55 d-də zəif bir siqnal göstərir, H α və H β xətləri isə 38 gündə zəif bir siqnal göstərir. Bu fərqli dövrlər, ulduzdakı müxtəlif ulduz fəaliyyət proseslərinin zaman şkalalarını əks etdirə bilər və aşağı amplituda olmasına baxmayaraq, 30-60 gün sahəsindəki RV siqnalları üçün planet mənşəyini azaldır. Fəaliyyətdə olan bu dövriyyələrin heç biri 9.3 d və 21.8 d gündə RV siqnallarına yaxın deyil, lakin 50.7 d-də aşkar edilmiş RV siqnalını şübhə altına alır.

Müvafiq səs-küy, məs. ulduz aktivliyindən qaynaqlanan, müşahidələr arasındakı uyğunlaşma yolu ilə qiymətləndirilə bilər. Aşkarlanan RV siqnallarının planet mənşəyini daha da dəqiqləşdirmək üçün Gauss Prosesləri olan və olmayan iki planet modelindən istifadə edərək maksimum ehtimal model funksiyaları quraşdırdıq [56, GP]. GP daxil olmaqla bütün modellər, olmayanlara nisbətən məlumatlara uyğunluğu yaxşılaşdırdı və 9.3 d və 21.8 d dövrləri olan siqnalların amplitüdü 1 σ qeyri-müəyyənliyi daxilində dəyişməz qaldı. Bu səbəbdən GP istifadə edərək əlaqəli səs-küyün modelləşdirilməsi bu iki siqnalı təsir etmir. Bununla birlikdə, üçüncü sinyalin əhəmiyyəti, bir GP modelinə daxil edildikdə əhəmiyyətli dərəcədə azalır və Keplerian təbiətində daha çox şübhə yaradır.Əlavə materiallarda Cədvəl S4, üstünlük verilən son modelin əldə edilmiş dəyərlərini və müvafiq statistik miqdarlarını göstərir.

9,3 gün və 21,8 gün orbital dövrləri olan iki siqnalın iki ekzoplanetə, b planetinə və c planetinə uyğun gəldiyi nəticəsinə gəldik. Minimum kütlələr 4.2 ± 0.6 Yer kütlələri (M ⊕), 7.6 ± 1.2 M ⊕, yəni 0.068 astronomik vahid (au) və 0.120 au yarı böyük oxlarda dövr edən iki super-Yer ekzoplanetidir. Daxili planet, Şəkil S2-də göstərildiyi kimi sıfıra uyğun bir orbital eksantrikliyə malikdir, lakin xarici planetin aşağı, lakin sıfır olmayan eksantrikliyə sahib olma ehtimalı daha yüksəkdir (şəkil S3). Təxminən ∼ 50 gündə üçüncü siqnalı şübhəli və ulduz aktivliyi ilə əlaqəli hesab edirik. İki planet modelimizə uyğun gəlir və iki planet + üçüncü siqnal modeli Şəkil 2-də göstərilmişdir.

Orbitlərin uzunmüddətli dinamik dayanıqlığı bir sistemin fiziki reallığını daha da yoxlamaq və dinamik rezonanslar kimi dinamik olaraq maraqlı konfiqurasiyaların mövcudluğunu araşdırmaq üçün də istifadə edilə bilər. Bu dinamik stabillik tədqiqatını civə istifadə edərək həyata keçiririk6 [12]. Eksantriklər məhdudiyyətsiz qalsa da, iki planetli bütün həll yollarının sabit olduğunu görürük. Bunların dövrlərin planetlərə nisbəti 7: 3-ə yaxındır, lakin simulyasiyalar salınan orbital düzlənmə dəyişikliklərinin olmamasına əsaslanan dinamik bir rezonansın mövcudluğunu dəstəkləmir [47]. Bununla birlikdə, sistemin hər iki planetin eksantrikitelerində salınım dəyişikliklərini idarə edən dinamik olaraq aktiv vəziyyətdə olması lazım olduğunu görürük. Bu qarşılıqlı təsirlər iki planetin konfiqurasiyasının çox uzun müddətdə dinamik olaraq sabit olduğu fərziyyəsini dəstəkləyən çox müntəzəm dəyişikliklər yaradır. Üç planetin olduğu düşüncəli bir sistemə gəldikdə, ən yaxşı bir min uyğunluğumuzun yalnız 25% -i 10 il ərzində dinamik olaraq sabit qalacaq, lakin bu, daha çox məhdud məhdudiyyətlər səbəb olur. Eksantriklərin yalnız həqiqətən yuxarı hədlər olduğunu nəzərə alaraq, orbitlərin dairəvi (ilkin sıfır eksantrikliklər) qəbul edildiyi zaman nələrin baş verdiyini yoxladıq. Bu üç planetli vəziyyətdə belə, konfiqurasiyaların% 99-dan çoxunun sabit olduğu aşkar edildi, yəni dinamik bir sabitlik mülahizələrindən istifadə edərək üçüncü bir planetin mövcudluğu istisna edilə bilməz.

Planetlər arasındakı ayrılıq, cazibə qüvvəsi və ya Təpə radiuslarının vahidlərində, b və c planetlər üçün ∼ 19.1, c və d planetlər üçün ∼ 17.2 (d planetinin həqiqi və kütləsi 8.3 M ⊕ olduğu) bu dəyərlər dinamik rahatlamadan keçən sistemlə uyğundur [51]. Super Yerlər sistemlərindəki dinamik rahatlama planetlərin ∼% 80-inin orbital eksantrikliyinə, e p-0.1-ə, qalan 20% -nin e p-0.3-ə sahib olması ilə nəticələnir [49]. Analitik metodlardan istifadə edərək GJ 887-b-nin gelgit təkamülünü araşdırdıq [17, 19], GJ 887-b-nin gelgit sirkulyasiya vaxtı miqyasının güman edilən gelgit yayılma parametri Q ′ p = 1000 üçün bir neçə Gyr olduğunu tapdıq. Bu, GJ 887-b orbitinin az qala dairəvi olduğu müşahidəmizə uyğundur.

GJ 887 ətrafındakı çox planetli super-dünya sistemi, son planet formalaşma modelləri ilə uyğundur [13, 35]. Bu modellər ümumiyyətlə orta hərəkət rezonanslarına qapılan çox sayda planet zəncirini meydana gətirir və sonra mərkəzi ulduza yaxın orbitlərə köçür. Protoplanetary diskdə meydana gələn ilkin planetlərin harada olmasına görə, xeyli miqdarda su buzu və ya tamamilə quru qayalıq silikatlar toplaya bilərdilər. Bu şəkildə planetlər ya su ilə zəngin, ya da su ilə yoxsul ola bilər. Qaz diskinin ömrünün sonunda planetlərin rezonans zəncirləri yeddi planet TRAPPIST-1 planet sisteminə bənzər sabit verimli sistemlər olaraq qala bilər [24] və ya qeyri-sabit hala gələrək planetlər arasında toqquşmalara səbəb olur və beləliklə rezonanslı konfiqurasiya [13]. GJ 887 planet sistemi, sonuncu, qeyri-sabit təkamülə daha uyğun görünür. Dinamik rezonansların mövcudluğu əlavə planetlərin varlığına və ya olmamasına çox həssas ola bilər. Nəticədə, 50.7 gündəki üçüncü siqnal realdırsa və ya əlavə planetlər varsa, bu daha rezonanslı bir sistemlə nəticələnə bilər.

[33] hesablamalarına görə, GJ 887-b və GJ 887-c orbitləri səthlərində maye suyu (ümumiyyətlə ulduzun yaşayış zonası və ya HZ kimi qəbul edilir) dəstəkləyə bilər, təxminən 0,19 au ilə 0,38 au arasındadır. Yarı böyük bir ox (a p) = 0.120 ± 0.004 ilə, GJ 887 c, HZ-dən daha çox ev sahibi ulduza, lakin daxili kənarına yaxınlaşır. ∼ 50 d siqnal planet mənşəlidirsə, GJ 887’nin maye su HZ-sindəki bir super-Earth'ə uyğundur. Bir albedo götürsək, Earth'ə bənzər bir α, (α = 0.3), b və c planetlərinin tarazlıq temperaturu T e q, sırasıyla 468 K və 352 K olardı. Onların ulduzdan gələn enerji axınları (və ya S izolyasiyası) Günəşin Yer üzündəki izolyasiyasından 7,95 və 2,56 dəfə çoxdur. Şəkil 3, ev sahibi ulduzun aydınlıq böyüklüyünün bir funksiyası olaraq M cırtdanları dövr edən məlum planetlərin yalıtılmasını göstərir. GJ 887, bilinən bütün cırtdan planetlərin ev sahibləri arasında ən parlaq görünən gücə sahibdir. Bu, TESS işıq əyrilərində nümayiş olunan GJ 887-in yüksək fotometrik dayanıqlığı və yüksək planet ulduz parlaqlığı və radius nisbətləri ilə birləşərək bu planetləri, xüsusən emissiya işığında mərhələli həll edilmiş fotometrik tədqiqatlar üçün uyğun hədəflərə çevirir [32]. Eynilə, spektral həll edilmiş faz fotometriyasında bir atmosferin və CO 2 kimi molekulların varlığını aça biləcəyi göstərilmişdir (məs. [59]).


Mücərrəd

Merkurinin (0.206) əhəmiyyətli bir eksantrikliyinin 3: 2 spin-orbit rezonansına qapılmağa üstünlük verməsi qəbul olunsa da, tutulmanın necə və nə vaxt baş verdiyi sualları açıqdır. Makarovun (Makarov, VV [2012]. Astrophys. J., 752, 73) son bir əsəri, Darvin-Kaula əsaslanan real bir gelgit modelindən istifadə etsək, bu vəziyyətə düşməyin 0,2-dən böyük eksantrikliklər üçün müəyyən olduğunu sübut etdi. gelgit torkunun genişlənməsi.

Elə orada da. Merkürə bənzər bir planetin eksantrikliyi sabit idi, təkamülünü nəzərə alırıq. Bu məqsədlə, ekssentrikliyin paylanmasının gözlənilən statistikasına uyğun sintetik zaman təkamülünə əsaslanaraq, ekssentrikliyin mümkün tarixləri ailəsi yaranır. Planetin həm reologiyasını, həm də öz çəkisini nəzərə alan bir gelgit sürtünmə modelindən istifadə edirik.

Yaygın olaraq istifadə olunan daimi gecikmə (CTL) və sabit faz gecikmə (CPL) modellərindən fərqli olaraq, fizikaya əsaslanan gelgit modeli, mümkün olan son spin vəziyyətlərinin statistikasını kəskin şəkildə dəyişdirir. Birincisi, spin-orbit 3: 2 rezonansı ilə yalnız bir qarşılaşmadan sonra bu rezonansın ən ehtimal olunan son vəziyyətə çevrildiyini kəşf edirik. İkincisi, bu (və ya başqa bir) rezonansa tutulma baş verərsə, çəkiliş sona çatır, eyni vəziyyətin bir neçə keçidi modelimiz tərəfindən qadağandır. Üçüncüsü, modelimizdə Merkuri tələsi əvvəllər inanıldığından daha sürətli olur: əksər tarixlər üçün 10-20 Myr kifayətdir. Dördüncüsü, qatı mantiya ilə ərimiş bir nüvə arasındakı zəif laminar sürtünmə də çox güman ki, həm yarı analitik, həm də məhdud ədədi simulyasiyalarla təsdiqlənən 2: 1 və ya daha yüksək rezonansda tutulma ilə nəticələnəcəkdir.

Beləliklə, qəzetimizin əsas yeniliyi, 3: 2 son vəziyyətinin daimi zaman gecikmə modelindən istifadə edildiyi zaman əldə edilən eyni vəziyyətdən daha qədim olmasıdır. Sürətli ələ keçirmə, Merkuri ilə əlaqəli, homojen, təbəqəsiz bir cisim kimi davranaraq, maye nüvəsi hələ tələyə düşmədən əmələ gəlməmiş bir cisim kimi qəbul edir.


Eliptik Orbit:

Bundan sonra, Yerin orbitinin təbiəti var. Mükəmməl bir dairə olmaqdansa, Dünya Günəşin ətrafında geniş dairəvi və ya oval bir şəkildə hərəkət edir. Bu & # 8220elliptical & # 8221 yörüngəsi olaraq bilinən şeydir. Bu orbital model ilk dəfə bir Alman riyaziyyatçısı və astronomu Johannes Kepler tərəfindən öz seminal işində təsvir edilmişdir Astronomiya nova (Yeni Astronomiya).

Kepler və Günəş ətrafında eliptik orbitləri olan iki planet göstərən üç hərəkət qanununun təsviri. Kredit: Wikipedia / Hankwang

Yer və Marsın orbitlərini ölçdükdən sonra bəzən hər iki planetin orbitinin sürətləndiyini və ya yavaşladığını gördü. Bu, birbaşa planetlərlə & # 8217; aphelyon və perihelion ilə üst-üstə düşdü, yəni planetlərin Günəşdən məsafələri öz orbitlərinin sürətinə bilavasitə əlaqə yaratdı. Bu həm Yerin həm də Marsın Günəşi mükəmməl dairəvi naxışlarla dövr etməməsi demək idi.

Elliptik orbitlərin təbiətini izah edərkən, elm adamları sıfır ilə bir arasında bir rəqəm şəklində ifadə edilən & # 8220sentriklik & # 8221 kimi tanınan bir amildən istifadə edirlər. Bir planetin eksantrikliyi sıfıra yaxındırsa, ellips təxminən bir dairədir. Birinə yaxındırsa, ellips uzun və incədir.

Earth & # 8217s orbit bir eksantrikliyə 0,02-dən azdır, yəni dairəvi olmağa çox yaxındır. Bu səbəbdən Yerin perihelion və aphelion ilə Günəş arasındakı məsafəsi arasındakı fərq 5 milyon km-dən azdır.


Steve Smithin məni yenidən kriket və həyatı genişləndirməsi ilə necə maraqlandırdı: Müasir Donla şəxsi səyahət

Steve Smith, bir illik qadağanı tətbiq etdikdən sonra test kriket səhnəsinə - 2019-cu ilin yayında - möhtəşəm bir dönüş yaratdığından bəri blogumda bu müasir günün çox yaxşı olması barədə bir yazı yazmağı düşünürdüm. Ancaq texniki tədqiqatlarla məşğul olduğum vaxt cədvəlini nəzərə alsaq, bir həftə içi güclü qara qəhvə beyin hüceyrələrimin atların sürəti ilə yarışdığına qədər bir həftə sonu qədər yaxşı bir həftə sonu qədər ayaqlaşmaq üçün çox məntiqli və çox yavaş olduğuna qədər vaxt tapmadım. onlara. Bu cür zehni stimullaşdırmanı müşayiət edən adi çağırış, digər blog yazılarımın əksəriyyətindən aydın olduğu kimi özünü məhv etməkdir, amma bunun bir seçim olmadığını özümə bir qədər inandırdım. Buna görə ikinci ən yaxşı varianta - yazıya müraciət etmək yaxşı bir fikirdir. Küllər az qala yaxınlaşanda, mənim üçün Steve Smith-dən yaxşı yazan yoxdur!

Smith və Bradman arasında müqayisə bir müddətdir davam edir və bu blog yazısı buna işıq salmaq üçün statistik bir analiz ola bilərdi. Ancaq işimin təbiəti səbəbindən yaradıcı enerjimin böyük bir hissəsi hər gün rəqəmlərə sərf olunur. Beləliklə, yaradıcılıq enerjimdən qalan hər hansı bir şeyi tökmək üçün istifadə etdiyim bu digər satış nöqtəsindən uzaqlaşdırmağa çalışıram - bu kiçik blogum.

Beləliklə, əvəzinə, Steve Smith yarasasını izləməyin şəxsi bir səyahətini nəql etməyi seçirəm ki, bu da həqiqətən blogun təkamülü ilə bağlıdır. Bu bloglarda yazdığım ilk yazılarım əsasən hər cür & # 8220trippy & # 8221 məhsulları ilə əlaqədardı; gerçəkliyin təbiəti, həqiqi ilə mücərrəd arasındakı körpü, ölüm, halüsinasiyalar və s. Tədricən həyatımdakı şərtlər dəyişdikcə bəzi Şüurlu şəkildə gətirdiyim, blogumda daha çox yüngül şeylər üzə çıxmağa başladı. Seçdiyim şüurlu seçimlərdən biri, təxminən on ildən sonra həyatımda kriket almaq idi.

Ən çox 90 & # 8217s Hindistanlı uşaq kimi, mən də TV-də tonlarla kriket izlədikdə böyüdüm. 1996, 1999 və 2003 Dünya Kubokları zamanı televiziya ekranına yapışmışdım, eyni zamanda o dövrün ən məşhur test seriyalarının çoxu. Ancaq sonra bir yataqxanaya köçdüyümdə və televizorum olmadığında kriket yavaş-yavaş həyatımdan uzaqlaşdı. Sonra ABŞ-a köçdüm, burada insanların kriket haqqında bildikləri tək şey beysbola bənzəyirdi. Beləliklə, tezliklə kriket mənim üçün tarix oldu.

İki il geri Hindistana köçdüyüm zaman - ancaq məmləkətimə deyil - ilk dəfə tamamilə yetkin kimi tamamilə yeni bir Hindistan şəhərində böyük bir evdə yaşadım. Əks mədəniyyət şoku ilə qarşılaşdığımda, şəhərdə Hindistanda açıq havada etmək üçün çox şey olmadığını başa düşmədim; insanlar boş vaxtlarını əsasən evlərinin içərisində televizor seyrinə sərf etdilər. Beləliklə, evimdə bir televizor almadım və ağlımı, daha sonra blogumu hər cür metafizik və varoluşçu düşüncələrlə doldurdum, bu iş mənim üçün çox olmadı.

Sonra evimdə televizor və kabel bağlantısı var. Onu dünyaya açılan bir pəncərə kimi istifadə etmək istədim - çox kitab oxuduğum üçün mənə zərər vuran Kafka-metque metafizik dünyası deyil, gerçək dünya - & normal vəziyyətə qayıtmaq üçün 8221. Buna nail olmaq üçün uşaqlığımın ilk sevgilərindən biri olan kriket izləməyə qayıtmaqdan daha yaxşı yol tapmadım.

2017-18 qış mövsümü idi, o dövrdə Küllər altında oynanırdı. Soyuq Delhi səhərləri səhər 5-də qalxmağa, bir fincan Darjeeling çayı hazırlamağa və qalın bir yorğanın altında divana uzanmağa başladım. Televiziya qarşımda İngilis və Avstraliya komandaları bir-biri ilə mübarizə aparırdı.

Steve Smith yarasasını ilk dəfə gördüm ki, bu seriyadakı ilk testin ikinci atışı idi. Smith bir əsrə imza atdı və çoxu subay Avstraliya tərəfini vuruşdan qurtardı. Ancaq daha da əhəmiyyətlisi, döymə əsnasında məni TV-yə bağladı, gələcək aylar və illər. Varoluş krizi ilə qarşılaşdıqda, beş dəqiqə öz-özünü məhv edən düşüncəsiz keçirmək belə çətin idi. Bundan bir neçə gün sınaq kriketini izləməyə getmək mənim üçün böyük bir irəliləyiş oldu. Və inanılmaz tutarlılığını nəzərə alaraq, günlərlə vuruşması çox qeyri-adi deyildi.

Elə isə həmin serialda və ondan sonra izlədiyim bütün digər seriallarda oynayan bütün yarasadaşlardan Steve Smith üçün bu qədər xüsusi nə tapıram? Cavab göz qabağındadır: tamamilə qeyri-adi bir vuruş texnikası. Kohli və ya Williamson və ya Joe Root yarasasına baxmaq, keçmiş illərdəki Tendulkar və ya Dravid yarasalarına baxmaq kimi bir şeydir. Bu vuruşçuların bəzi adi atışları vurduqları və ya qeyri-adi bir topu müdafiə etdikləri bəzi xüsusi anları götürsəniz və bunun əvəzinə sürətli bir bowanın topu çatdırdığı və yarasanın yarasasının ortası ilə müdafiə etdiyi otuz saniyəlik bir qayçı götürsəniz. - test kriket vuruşunun böyük bir faizi haqqında - Williamson'u Kohli ilə, Kohli'yi Tendulkarla, Tendulkar'ı Dravidlə, Dravid'i uşaqlığında bir məşqçi düşərgəsinə gedib öyrənən hər hansı bir yaxşı vuruşçu ilə əvəz edə bilərsiniz. dərslik üslubunu izləmək üçün yarasa.

Əksinə, Steve Smith yarasasının ortası ilə düz bir təslim oynadığında, bu, sadəcə elə etdiyi qarışıqlıq səbəbindən mənim üçün bu qədər unikal və xüsusi görünür. Və sürətli bir bouldan gələn hər çatdırılma üçün bunu edir, bu vuruşunun hər dəqiqəsini mənim üçün çox xüsusi edir.

Qeyri-adi vuruş texnikaları kriket üçün tamamilə yad deyil, lakin ümumiyyətlə məhdud kriketdə ixtisaslaşan güc vuranlar üçün qorunur. Ben Stokes və AB DeVilliers kimi texniki cəhətdən möhkəm test yarasaları partlayıcı rejimə keçmək və sürətli qaçışlar etmək üçün zaman zaman qeyri-adi üsullardan istifadə edirlər. Fəqət burada, ODI və T20-də normal vuruş ortalamasında partlayıcı yarasa olmayan 63 qaçışdan yuxarı bir test ortalaması ilə (yalnız Sir Don Bradmanın altında) bu & # 8220bloke & # 8221 var, ancaq orta barmağı göstərir qarşılaşdığı hər çatdırılma üçün dərsliyə. Rahul Dravidin dərslikdən kənar versiyasıdır. Və bu kalibrdə ağlıma gələn yeganə qeyri-adi test batsmanı Shivnarayan Chandrapaul'dur.

Steve Smith-in məşhur köpük qarışıqlığının arxasındakı mümkün səbəblər barədə biraz düşündüm; şərhçilərin bu barədə niyə beyin fırtınası yaratdığından əmin deyiləm və düşündüklərim də budur:

  1. Ümumiyyətlə bir yarasanın ən həssas yeri, qapının kənarındakı zonadır. Topun içəriyə girib cırtdana dəyəcəyini və ya kötükdən keçərək qapıçı qarşısına keçəcəyini başa düşə bilməyən bir vuruşçu topu düzəldir. Və top qapıçı və ya sürüşmə kordonunda kimsə tərəfindən tutulur. Ancaq Smith sağ ayağını kötükün qabağına qoyaraq və tarazlığını bədənin sağ tərəfinə keçirtməklə Smith, yarasanın ortası ilə topdan kənarda və ya sağda bir topu qoruya bilər. dərslik texnikasını izləyən bir yarasadan daha çox. Smithi çıxartma ehtimalı buna görə əhəmiyyətli dərəcədə azalır.
  2. Dərslik texnikasını izləyən bir yarasak düz bir topu müdafiə etdikdə, top yenidən bowlerə və ya ortadan kənar bir yerə qayıdır və nöqtə topu olur. Ancaq Smith, sökülən kötükə qarışaraq topu ayaq tərəfdəki bir tərəfdən itələyə bilər və sonra bir tək götürür. Su damlaları dənizi yaratdığı kimi, subaylar da Steve Smith əsrini yaradır. Smithin bu qədər qaçışa imza atmasının arxasında başqa bir sirr var.

Smith & # 8217s texnika ilə qısa bir gəlir ki, düz bir topu əldən verərsə lbw tələsinə düşəcək, ancaq şəbəkədə o qədər məşq etdi ki, belə bir şey nadir hallarda olur.

Hekayəyə qayıdaraq, Smith & # 8217s vuruş şücaəti 2017-18 küllərində Cənubi Afrikaya qarşı sonrakı sınaq seriyasında hər hansı bir səbəblə davam etmədi. Ardından Smith'in serialın üçüncü sınağında baş verən bədnam zımpara skandalı bütün il kriketdən kənarlaşdırıldı. Xoşbəxtlikdən o vaxta qədər özümü varoluşçu böhrandan çıxarmışdım. İçərisində Smith olmayan kriket izləmək, xüsusən növbəti qış Hindistan-Avstraliya test seriyası zamanı çox asan deyildi, amma sonunda yaxşı nəticə verdim.

İndi, 2019-cu ilin yayında, Steve Smith bütün şöhrəti ilə yenidən test kriket səhnəsinə döndü. Bu küllərdə, 2017-18-in son küllərindən daha aşağıda daha çox qaçış etdi. Əslində, bu yazını yazarkən, bir kül seriyasında, dördüncüsünü - Walter Hammond, Mark Taylor, Alistair Cook və Don Bradman'ın özünə qadağa qoyan keçmiş bütün vuruşçulardan daha çox qaçış etdi. Bu, odlu bir Jofra Archer sıçrayışçısından başına aldığı zərbədən sarsıntı səbəbi ilə bir Testi və başqa bir topu qaçırmasına baxmayaraq. Kriket adlı centlmen & # 8217s oyununda, qabaqcadan batsmanı öldürə bilən və öldürən batsmanın başını hədəf alan fincanların atılması qanuni sayılır. Lakin topu yellənməyi tərsinə çevirə bilməsi üçün onu müdaxilə etmək bir illik dayandırmaya gətirib çıxarır!

Hər halda, hamısı keçmişdə! Smith & # 8217s indiki forma toxunulmaz qalırsa, Smith və Bradman arasında müqayisə davam edəcək - müxtəlif dövrlərin müqayisə edilə bilməz ki, səbəbsiz deyil, inanan kriket purists əzab. Bəzi puristlər qeyri-adi texnika və ya alovlu atışların olmaması səbəbindən həmişə Smithə yuxarıdan aşağı baxacaqlar. Ancaq, mənə görə, kriketi sınamaq üçün səbirsizliklə gözləməyinizin səbəblərindən biri olaraq qalacaq - və uzadılma müddətində. Steve Smith & test kriketində vuruşmaq kimi, həyat bu günlərdə çox vaxt uzun, monoton və qeyri-adi görünür. Ancaq Smith kimi, qayda kitabından kənarlaşaraq hər an bir az özünəməxsus bir şey edərək və eyni zamanda ehtiyatlı davranaraq, həyatda zamanla fövqəladə bir şeyin yaradılacağına inanıram.Və ya heç olmasa ümid!


İqlim mifi.

Digər planetlər istiləşir

"CO2-nin bu planetdə istiləşmənin əsas sürücüsü olmadığına inam, şübhəsiz ki, istixana qazlarının antropogen tullantılarına sahib olmamalarına baxmayaraq, günəş sistemimizdəki digər planetlərin və ayların istiləşməsi ilə təmin edilir.

Mars, Triton, Pluton və Yupiter qlobal istiləşmə göstərir, Günəşi günəş sistemi boyunca iqlimin təyin olunmasında hakim təsir kimi göstərirlər. "(Ian McClintock)

Bu mübahisə, digər planetlərin istiləşdiyi daha böyük bir mübahisənin bir hissəsidir. Əgər bu günəş sistemi boyunca baş verirsə, açıq şəkildə temperaturun artmasına səbəb olan günəş olmalıdır - buradakı yer üzündə də.

Nəzəriyyənin seyrək məlumatlardan - digər planetlərin iqlimi və onların tarixi haqqında bildiklərimizdən çox asılı olması maraqlıdır, lakin tərəfdarları anlayışa qarşı ən cəlbedici dəlillərə qətiyyətlə məhəl qoymurlar. Son əlli ildə günəş çıxışı bir qədər azaldı: daha az istilik yayır. Günəşin müxtəlif fəaliyyətlərini buradan Yer üzündə və ya yuxarıdakı orbitdə olduqca dəqiq bir şəkildə ölçə bilərik, buna görə faktlar arasındakı uyğunsuzluğu və günəşin istiliyin artmasına səbəb olduğu şübhə edən mübahisəni görməmək çətindir.


1880-1978-ci illərdə Solanki-dən TSI. 1979-cu ildən 2009-cu ilə qədər TSİ PMOD-dan.

Bəs günəşin çıxışı bərabərləşibsə və ya azalıbsa, o zaman digər planetlərin istiləşməsinə nə səbəb olur? Ümumiyyətlə isinirlər?

İstiləşdiyi iddia edilən planetlərin və ayların günəş sistemindəki onlarla böyük cismdən təxminən səkkizi. Bəziləri, Uran kimi, soyuyur. Bütün xarici planetlərin Yer kürəsindən daha uzun orbital dövrləri var, buna görə də hər hansı bir iqlim dəyişikliyi mövsümi ola bilər. Saturn və onun peykləri Günəşin ətrafında dövr etmək üçün 30 Dünya ili çəkir, buna görə otuz illik müşahidələr yalnız 1 Şənbə ilinə bərabərdir. Uranın 84 illik orbitinə və 98 ° eksenel əyilməsinə sahib olduğu üçün fəsilləri həddindən artıqdır. Neptun 1846-cı ildə kəşf edildiyi gündən bəri hələ bir dəfə də olsun orbiti tamamlamayıb.

Bu, skeptiklərin iqlim dəyişikliyi yaşadıqlarını söylədikləri planetlərin toplusudur:

  • Mars: Marsın istiləşməsi fikri uğursuz bir hava və iqlim qarışığından qaynaqlandı. 22 il aralı çəkilən iki şəkilə əsasən etibarlı olduğu sübut olunmayan fərziyyələr irəli sürüldü. Marsın ümumiyyətlə istiləşdiyinə dair iddiaları təsdiqləyən heç bir dəlil yoxdur. Marsda daha çox.
  • Yupiter: Yupiterin istiləşməsi fikri əslində proqnozlara əsaslanır, çünki heç bir istiləşmə müşahidə olunmayıb. İqlim modelləri ekvator boyunca istilik artımını və qütblərdə soyumağı proqnozlaşdırır. Bu dəyişikliklərin planetin istiliyi qarışdırmaq qabiliyyətini maneə törədən bir super fırtınaya birləşən fırtına ilə katalizator olacağına inanılır. Şübhəli mübahisələr bunun müşahidə etdiyimiz bir fenomen olmadığını və modelləşdirilmiş məcburiyyətin günəş radiasiyasındakı dəyişikliklər deyil, fırtına və toz hərəkətləri olduğunu nəzərə almadı.
  • Neptun: həm Neptunun, həm də onun ən böyük ayı olan Tritonun səthindəki parlaqlıqdakı dəyişikliklərin müşahidələri günəşin artan aktivliyinin səbəb olduğu istiləşməni göstərmək üçün alınmışdır. Əslində, parlaqlıq planetin fəsillərinin dəyişməsi ilə əlaqədardır, lakin çox yavaş. Neptunun cənub yarımkürəsinə yay gəlir, hər 164 ildə olduğu kimi daha çox günəş işığı gətirir.
  • Pluton: Plutonun sərgilədiyi istiləşmə həqiqətən başa düşülmür. Plutonun fəsilləri hamıdan az başa düşüləndir: mövcudluğu yalnız 248 illik orbitinin üçdə biri ilə bilinir və heç bir kosmik zond tərəfindən ziyarət edilməmişdir. İqlim dəyişikliyinə dair ‘sübut’ 1988 və 2002-ci illərdə aparılan yalnız iki müşahidədən ibarətdir. Bu, ilin yalnız üç həftəsində Yerin havasını müşahidə etməyə bərabərdir. Müxtəlif nəzəriyyələr, fırlanma oxunun böyük bucağı kimi yüksək elliptik orbitinin də rol oynaya biləcəyini göstərir. Son bir məqalədə Plutonun orbitinin uzunluğunun, Neptunda olduğu kimi əsas amil olduğunu göstərir. Plutondakı günəş işığı dünyadakından 900 dəfə zəifdir.

Günəş sistemi cisimlərinin artan günəş aktivliyi səbəbindən istiləşməsi iddiaları açıq şəkildə səhvdir. Son onilliklərdə günəş çıxışı azaldı. Yalnız Pluton və Neptun artan parlaqlıq nümayiş etdirirlər. Digər günəş cisimlərinə aid olan istilik isbatlanmamış qalır.

Son 15 sentyabr 2010-cu il tarixində gpwayne tərəfindən yeniləndi.


İqlim və hava

Praktik olaraq heç bir atmosfer olmadığı üçün Merkuri ənənəvi hava baxımından çox az hiss edir. Günəş küləyinin davamlı eniş və səthini bombalaması ilə günəş havasının varlığını hiss edir.

Atmosfer çatışmazlığı da planetin vəhşi istiliyinə kömək edir. Digər planetlərdə atmosfer yorğan kimi işləyir və istiliyi bir qədər bölüşdürməyə kömək edir. Ancaq Merkuri’də nazik atmosfer gələn günəş şüalarını və mdashanı sabitləşdirmək üçün heç bir şey etmir, çünki Merkuri ilə günəş arasındakı məsafə çox azdır, planetin gündüz tərəfi istiliyi həvəslə hiss edir, gecə tərəfi isə günəşdən döndüyündə yalnız qeyd olunur. soyuq. Merkuri atmosferinin olmaması, qaçan qlobal istiləşmə ilə ən isti Venera planeti olmadığı mənasına gəlir.

Merkurinin temperaturu gündüzdən gecəyə dəyişir, ancaq planet yalnız mövsümlərində cüzi dəyişir. Planet öz orbitinə münasibətdə mahiyyətcə düz yuxarı və aşağı dayanır, bir yarımkürəni digərinə nisbətən yaxınlaşdırmaq üçün heç bir meyl yoxdur. Günəşə ən yaxın olan dünyanın qütb kraterləri içərisində buz tutmasına imkan verir.

Bununla birlikdə, planet digər bütün planetlərin ən eksantrik orbitinə malikdir (Plutonun orbiti daha eksantrikdir, amma təəssüf ki, yalnız bir cırtdan planetdir). Beləliklə, Merkuri qısa bir il ərzində bəzi temperatur dəyişikliyi yaşayır.

Twitter-də @ NolaTRedd və ya Google + 'da Nola Taylor Redd'i izləyin. Bizi @ Spacedotcom, Facebook və ya Google+ da izləyin.


Videoya baxın: Planetlər- EkoClub (Sentyabr 2021).